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l'image du Soleil sur la première fente d'un spectroscope, en déplaçant 

 simultanément l'image virtuelle de la deuxième fente donnée par un autre 

 miroir fixé sur le même axe que le premier (^Memorie délia Società degli 

 Spettroscopisti italiani, Vol. XXXIIl, anno 1904, dispensa 3", Spettroelio- 

 scopio). 



J'emploie un miroir oscillant de mince épaisseur dont les deux faces 

 sont réfléchissantes. Le faisceau lumineux donne l'image du Soleil sur la 

 première fente du spectroscope, après une première réflexion sur le miroir 

 oscillant et une deuxième l'éflexion sur un miroir fixe. Les rayons qui 

 sortent de la deuxième fente se réfléchissent sur l'auîre face du miroir 

 oscillant et sont renvoyés dans une lunette. 



Le spectroscope est une légère modification de celui qu'emploie M. Haie 

 pour son spectrohéliographe. 



Dans le Mémoire cité j'indique aussi le moyen de faire osciller le miroir 

 d'une façon rapide et régulière. 



OPTIQUE. — Sur la propagation de la lumière dans un système en trans- 

 lation et sur l'aberration des étoiles. Note de M. G. Sagnac, présentée 

 par M. G. Lippmann. 



L Loi de l' effet de mouvement . — En considérant les particules d'un mi- 

 lieu optique comme des centres de réflexion en tous sens, plongés dans 

 l'éther du vide, j'ai expliqué d'une manière simple le phénomène d'entraî- 

 nement apparent des ondes lumineuses par la matière que Fizeaii décou- 

 vrit en i85i {Comptes rendus, t. CXXIX, p. 706 et 818; Société française de 

 Physique, année 1899, P- ^^^' Journal de Physique, 3^ série, \. IX, p. 177 ). 

 J'ai ramené l'effet Fizeau à la superposition de deux effets dont l'un (effet 

 de masse) est évident, et l'autre {effet de mouvement) suit cette loi simple : 



L'influence de la translation uniforme d'un cylindre, de longueur défi- 

 nie /, sur la durée t de propagation de la lumière le long de l'axe du cy- 

 lindre, consiste en une variation A^ de cette durée qui ne dépend pas de la 

 nature du milieu (matière quelconque ou éther du vide) intérieur au cy- 

 lindre. 



L'effet de mouvement A^ se calcule en considérant le cas du cylindre 

 vide, d'après la vitesse Vq des ondes dans le vide et d'après la composante 

 (ç; = MCos(p) de la vitesse u de translation du cylindre, comptée suivant 



