SÉANCE DU 7 JANVIER I907. 27 



Dans le cas du fer l'intensité d'aimantion à saturation au zéro absolu Iq se déduit de 



l'intensité à saturation à la température ordinaire, trouvée égale à i85o par du Bois et 



Tajlor Jones, au moyen de la théorie donnée dans la Note citée. On trouve !„ : D = 270, 



ce qui donne 



C= 0,001646 X H. 



Fer p. — A une lempérature un peu supérieure à les propriétés ferro- 

 magnétiques ne se manifestent que lorsqu'un champ extérieur H^ fournit 

 l'appoint nécessaire au champ intérieur insuffisant. Tl en résulte un coetïi- 

 cient d'aimantation spécifique /' supérieur à celui que l'on observerait, ^, 

 si le champ intérieur n'existait pas. Ils sont reliés l'nn à l'autre par la 

 formule 



qtii donne, en remarquant que CND = 0, 



c==x;(T-0). 



Les expériences de Curie donnent, en effet, entre 736'' et 820° pour ^ 

 des valeurs représentées par l'arc d'hyperbole équilatère AB. On a 

 y' = 3i3 X io~* pour T = 273° + 820°, ce qui conduit à 



C = 0,00164 X 2. 



Il y a donc concordance complète à condition d'admettre que la molécule du 

 fer ^ et celle du fer a. se composent de n =^ 1 atomes. 



Fer^. — De 920° à 1280*^, la susceptibilité inversement proportionnelle 

 à T indique l'absence de champ intérieur. Les expériences deCurie donnent, 

 àT = 273o+94o^/ = 28,4x io-^àT = 278°+ 1280°, / = 28,9 x 10 *'; 

 d'oii les valeurs assez concordantes 



= 0,00172x2 et C =: 0,00182 X 2, 



c est-à-dire encore la même constante de Curie, au degré de précision des expé- 

 riences, si l'on admet que la molécule de fer y est aussi composée de deux 

 atomes. 



Fer S. — Les expériences de Curie donnent, pour T = 278"+ 1280°, 

 X= 38,3x io-«, doù 



C = 0,00198 X 3; 



et pour T = 273"+ 1336'^; /= 32,3 X 10*' ; d'où ■ 



C = 0,00173 X 3, 



