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gnalés comme fort sensibles, notamment dans les solutions, par Demarçay 

 et, dans le chalumeau, par Hartley ; j'ai constaté que le groupe très réfran- 

 gible, de basse température aussi (2767,6 à 2737,0), et la raie 3o20,8 

 offraient une sensibilité bien supérieure, et notamment dans les minéraux. 

 En résumé, les raies ultimes, ou de grande sensibilité, sont les mêmes 

 pour l'étincelle condensée, avec ou sans self, pour l'étincelle non conden- 

 sée, pour l'arc et pour les flammes très chaudes. Cette remarque paraît 

 susceptible de faciliter les recherches d'analyse spectrale. 



CHIMIE PHYSIQUE. — Application de la loi de Trouton à la détermination des 

 élévations moléculaires des points d'éhullition des dissolutions. Note de 

 M. D.-E. TsAKALOTos, présentée par M. G. Lemoine. 



I. L'équation de Clapeyron-Clausius et l'équation d'état de Clausius (^) 

 montrent qu'il existe un rapport constant entre la chaleur moléculaire de 

 vaporisation d'un corps et sa température absolue d'ébullition (à 760'"'") : 



ML 



-— - = const. 



C'est la loi de Trouton (Phil. Mag., 1884), déjà trouvée empiriquement 



par Desprelz (yl^/i. Ch. Phys., i823). 



ML 



Nernst a démontré récemment (^) que la valeur de l'expression -^ 



augmente régulièrement avec la température et cet accroissement est sen- 

 siblement proportionnel à logT : l'expression la plus approchée de la loi 

 de Trouton serait 



(i) ^=9,51ogT — 0,0071. 



En combinant cette relation (règle Trouton-Nernsl) avec l'équation 

 de Van't HofF et Le Chatelier appliquée par Arrhénius et Beckmann (') 



(') Le Chatelier, Recherches sur les équilibres chimiques. Paris, 1888, p. 189. — 

 Batschinski, Zeitschrift fiir physikalische C hernie, t. XLIIl, 1908, p. 869. 



(^) Nernst, Nachr. d. Ges. d. Wissenschaften zu Gôttingen, 1906. — Theoretische 

 Cheniie. Stuttgart, 1906, p. 829. 



(^) Zeitschrift fur physikalische Chemie, t. IV, 1889, p. 55o. — En admettant 



ML 



comme valeur de -^ = 20,6, Beckmann avait proposé la formule E=r 0,00096 Mï 



