SÉANCE DU 2r JANVIER 1907. l3l 



cuit de décharge d'un condensateur de 0,08 microfarad, relié à la bobine, comprenait 

 une self-induction de 0,01 44 henry. L'image de l'étincelle était jjrojetée, à travers un 

 analyseur laissant passer les vibrations (de Fresnel) normales au\ lignes de force, sur 

 une fente soignée dont la largeur était o™°%o3. Le réseau de Rowland employé, de 

 3'",i4 de rayon, avait environ 5oOOO traits; il rachète ces dimensions relativement 

 restreintes par un grand éclat des spectres du 3'^ et du 4*^ ordre d'un côté. Ce sont ces 

 spectres que nous avons photographiés. On obtient ainsi pour la raie 468o les deux 

 composantes extérieures du triplet pur, pour la raie 4722 quatre composantes, et six 

 pour la raie 48 10. 



Ensuite nous avons, l'un et Tautre, mesuré les clichés d'une façon tout 

 à fait indépendante. Ces mesures très concordantes nous permettent 

 d'énoncer les résultats suivants : 



i*' L'écart entre deux composantes magnétiques Vat'ie proportionnel- 

 lement à l'intensité du champ. Les écarts marqués que Reese et Kent 

 avaient trouvés tous deux s'expliquent en tenant compte des intensités 

 relatives des composantes que ces physiciens n'avaient pas complètement 

 séparées. 



2° Nos résultats sont en parfait accord avec les relations simples que 

 Runge et Paschen ont découvertes entre les écarts des diverses compo- 

 santes. 



3° Appelons ^X l'écart entre les deux composantes latérales du triplet; 

 on a, en utilisant les relations de Runge et Paschen, autant de détermi- 



nations de la quantité r^rr qu'on a mesuré de couples de composantes. 



Nous trouvons pour cette constante (X étant évalué en centimètres) la 

 valeur 1,88 X io~^ avec une erreur relative certaine»nent inférieure à ~. 

 Cette constante unique caractérise les trois séries secondaires dont les 

 raies forment des triplets naturels. 



La valeur obtenue est supérieure de 3^5 pour 100 à celle (i»8i) de la 

 Thèse de Fàrber (Tûbingen, 1902). Celui-ci repérait ses champs (qui 

 d'ailleurs n'ont guère dépassé 20000 gauss) en se servant d'une spirale de 

 bismuth. D'après les nombres qu'il donne lui-même, une incertitude de 

 moins de 2" sur la température de la spirale suffirait pour expliquer le 

 désaccord. 



En adoptant la théorie par laquelle Lorentz explique le triplet pur, qui 



donne — = \v ou p — o X 10^", on trouve 



m A- 



— z= 3,54 X TO'. 

 ni 



