SÉANCE DU 4 FÉVRIER I907. 265 



lise d'une manière rigoureuse et maintenu ensuite indéfiniment. On peut 

 en conclure que la paraffine se comporte, dans les conditions indiquées, 

 comme un diélectrique parfait. 



Ce fait nous a suggéré l'idée d'étudier les autres diélectriques au sein de 

 la paraffine. Nous avons éliminé ainsi les causes perturbatrices très com- 

 plexes que l'on rencontre lorsqu'une couche d'air sépare un diélectrique 

 quelconque des plateaux du condensateur. Nos observations ont porté sur 

 l'ébonite, le verre, le mica. Sur la figure i, on voit le diélectrique mn 

 nové dans de la paraffine et soumis à l'action du champ. 



Soit à mesurer l'eflel de la charge lente. Les armatures AB, ab étant d'abord au 

 potentiel o, on porte AB au potentiel 4- V, puis l'on isole aussitôt après le secteur de 

 l'électromètre relié à ah. S'il y a charge lente, l'image se déplace. On note les dévia- 



Fig. 



Fig. 2. 



^■VzM- 



Temps 



tions de minute en minute. Après un temps t, i heure au maximum, on ramène au 

 potentiel o d'abord ab, puis AB, et Ton isole à nouveau l'électromètre. Les déviations 

 observées donnent, dans ce cas, les valeurs de la décharge lente. Quand l'image sort 

 de l'échelle, on a recours à la capacité variable pour compenser et mesurer de minute 

 en minute les effets de la surcharge et du résidu. 



Les courbes ci-dessus {fig. i)d nnenf l'alluredu phénomène pour deux 

 disques d'ehonile de la™'" et de 6"^™ d'épaisseur. Ces courbes, construites 

 en portant en abscisses les minutes et en ordonnées les déviations (!c 

 l'électromètre, se rapportent aiissi hwn à la charge qu'à la décharge lentes. 

 La lectiu^e oGS""™ {fig. 2), faite après 10 minutes de surcharge avec ['(bo- 

 nite de 12'°™ et [)our V = 35o, i!iili(|ije un accroissement de capacité éi^al 



