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PHYSIQUE. — Sur la constitiuion de l'atome. Note de M. H. Pellat, 



présentée par M. H. Poincaré. 



On sait que dans la théorie actuelle de la constitution de l'atome (J.-J, 

 Thomson, Lorentz, Larmor, etc.) celui-ci serait formé d'un centre chargé 

 d'électricité positive autour duquel graviteraient très ra|)idement des cor- 

 puscules chargés négativement, en très grand nombre et d'une extrême 

 petitesse; la force centripète serait une force électrique. La [)ériode de la 

 vibration lumineuse émise par un atome d'un corps gazeux serait la période 

 même de rotation d'un corpuscule dont la vitesse a été légèrement altérée 

 par une cause quelconque. 



Pour montrer combien cette théorie est cohérente, M. Langevin a eu 

 l'heureuse idée de calculer, d'après la force électrique à laquelle il est 

 soumis, la période de révolution, et par conséquent la longueur d'onde de 

 la lumière émise par un corpuscule qui se trouverait à la périphérie d'un 

 atome de sodium, en admettant que celui-ci est sphérique. Le nombre ainsi 

 trouvé correspond à l'ultra-violet. Nous allons reprendre ce calcul, sous 

 une forme légèrement différente, pour montrer que les données niuné- 

 riques qu'il fait intervenir sont très exactement connues. Or, comme le 

 résultat n'est pas d'accord avec l'expérience, nous aurons à examiner la 

 valeur des hypothèses admises. Celles-ci sont au nombre de trois : 



1° Les trajectoires sont circulaires; 2° l'atome est sphérique, c'est-à-dire 

 que les orbites des corpuscules sont orientées dans tous les sens; 3° la loi 

 de Coulomb est applicable aux distances intra-atomiques. 



Les calculs suivants sont faits en unités électrostatiques G. G. S. En supposant que 

 dans un corps solide tous les atomes sphériques se touchent et en calculant ainsi le 

 rayon de l'atome, on aura certainement une limite supérieure R de la valeur de celui- 

 ci. Chaque atome étant alors inscrit dans un cube de côté 2R, en désignant par A la 

 masse atomique du corps, par K le nombre d'atomes contenus dans A gramme de 

 celui-ci, par D sa densité à l'état solide, on a 8R^KD = A. Appelons e' la charge élec- 

 trique portée par un atome d'un corps monovalent pendant lélectroljse; l'expérience 

 donne Ke' = « r= 9618.8 . 10'"=: 2,885. io*\ Mais M, Townsend a montré que la valeur 



absolue e de la charge d'un corpuscule est égale à e' . On a donc K =z — , d'où 



D'autre part, en appelant w la vitesse angulaire de rotation d'un corpuscule de l'a- 



