SÉANCE DU 4 MARS 1907. 48 1 



lome et T la période de révolution, on a ojT =; 27:; mais T est aussi la période de la 



lumière émise par l'ébranlement que cause à l'éther le corpuscule quand sa trajectoire 



27rV 

 est perturbée; en appelant 1 la longueur d'onde de celte lumière, on a X r= VT =: 



En désignant par r la distance au centre de l'atome du corpuscule considéré et E la 

 charge positive qu'il faudrait supposer au centre pour produire sur le corpuscule la 

 même force électrique que celle qui résulte de la charge positive centrale et de l'en- 

 semble des charges négatives des autres corpuscules, on a, m représentant la masse du 



corpuscule, nnù^r=z — ^, et, en portant cette valeur de œ dans l'expression de A, il 

 vient 



(2) 1=2- 



y e E 



Supposer un atome spliérique revient à supposer les trajectoires circulaires des cor- 

 puscules dans des plans orientés suivant toutes les directions. Vu le grand nombre de 

 corpuscules, l'action électrostatique exercée par eux est sensiblement la même que si 

 la charge qu'ils possèdent était distribuée par couches sphériques homogènes. Il en 

 résulte que le champ produit par les corpuscules en un point F pourra se calculer en 

 supposant transportée au centre la charge des corpuscules dont la distance au centre 

 de l'atome est moindre que celle du point P, et que les corpuscules dont la distance au 

 centre sera supérieure à celle de P donneront en ce point un champ nul, d'après la loi 

 de Coulomb, Comme l'atome tout entier est neutre au point de vue électrique, en 

 appelant n le nombre total de corpuscules qu'il renferme, ne est la valeur de la charge 

 positive qui existe au centre; si donc n' est le nombre des corpuscules qui sont à une 

 dislance du centre moindre que le corpuscule dont nous considérons ci-dessus la rota- 

 lion, on aE=z ne — n'e. La plus petite valeur de E correspond donc au cas où, le cor- 

 puscule considéré étant le plus éloigné du centre, on a n' :=. n — i,d'où E=e; comme, 

 en outre, pour celui-ci /• a la plus grande valeur, cette double raison nous montre que, 

 d'après (2), c'est pour ce corpuscule que \ sera le plus grand. En remplaçant dans cette 

 relation /• par la valeur plus grande R donnée par (i), on augmente le second nombre; 

 on voit donc que, pour tous les corpuscules de l'atome, on aura 



(3) X<2TcVi/— — ou X<TrV 



~ \ e e 



La quantité — est très bien connue par les expériences de M. Simon; elle est égale 



à j ,76.5. io~*^ ; avec Y =^ S.io'*', on a ainsi X 5 5,2 t 3. ro' 



Dans celle relation, le coetTicient numérique est parfaitement connu et, 

 comme il en est de même de A et de D pour chaque corps simple, on 

 obtient sans erreur, autre que celle des hypothèses, dans le cas du 

 sodium, du zinc, du fer et du cuivre respectivement les nombres suivants 



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