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du liquide, devait être constant. Ce serait le pouvoir réfringent molé- 

 culaire. 



Landolt établit que ce pouvoir réfringent double ou triple dans les corps 

 dimères ou trimères; qu'il augmente de 5 ; i ,4 ou 3, . . . quand la molécule 

 s'accroît de i'*'^ de carbone, d'hydrogène ou d'oxygène. 



Enfin, Briihl et Schrôder modifient ces valeurs au gré des liaisons 

 atomiques. 



Or, la loi de Gladstone est un cas particulier de notre formule, puisque 

 pour nous 



H, R/ R„ 



D:--=D, = it = '°"'^' 



D'autre part, la considération des pouvoirs réfringents moléculaires 

 complique la loi précédente sans utililé appréciable, et ses conséquences 

 manquent de rigueur ou sont fausses (dans la série aromatique notam- 

 ment). 



2. On peut substituer à la réfraction d'un corps sa constante diélec- 

 trique K, en vertu de la relation de Maxwell, 



K = /r, 

 d'où 



N = v'K et R = V K - i • 



La formule donnée plus haut, R=^lar, s'applique parfaitement à 



l'étude des constantes diélectriques; il suffit de remplacer R par \/K — i. 

 Ainsi : 



Pour 00^ \/K — I =0,000473 



Pour CO \/K — I =: 0,000345 



On eu déduit pour O = o,ooof "^8 



En partant de cette valeur dans CO, on aura 



C = 0,000217. 



Il est alors aisé de calculer CH' et C"H*"' par exemple. On trouve 



CH' =0,00021-7 +4x0,000066=0,000481 



C-H*'= 0,00021 7x2 + 0,000066 X 6 = 0,000698 



L'expérience avait donné à Bolzmann 0,000472 et o,ooo656. Les 

 chiffres de cet auteur sont plus concordants que ceux de M. Rlemencic. 



