SÉANCE DU l8 MARS I907. 635 



égale au signe près à T^ — T^, c'est-à-dire à 



tu- [1- / I I \ to 



' ' (1!) 



e-Ti- \n- m- e 



^(-^ — 7 ^û) (w,m= r, 2, 3...) 



-71- \n} {m — ^yj ^ 



qui tendra à l'éloigner de sa position. 



D'autre part, considérons un corpuscule mobile de masse M et de 

 charge e dans un champ magnétique H parallèle à l'axe des ce, et soient 

 u, V, w les composantes de son déplacement supposé très petit. La résul- 

 tante X des autres forces sera supposée nulle ou parallèle à H. On aura 

 alors 



,,(P-u „ i,T<^"<' eil dw T,itd''iv eH di> 



dt^ ' di- c dt ' dt- c dt 



(c = vitesse de la lumière). 



La projection du mouvement sur un plan perpendiculaire à l'axe est 

 donc un cercle, et le temps de révolution T, ou plutôt la fréquence v ^ -^y 



sera donnée par 



, e\l 



dz c^ = — - • 

 Me 



On se trouve donc ici dans le cas très exceptionnel, comme l'a remarqué 

 Lord Rayleigh('), où ce n'est pas le carré de v, mais cette quantité elle- 

 même qui s'exprime le plus simplement. 



Supposons maintenant que les fils AC, AB fassent partie d'un système 

 électrique animé du même mouvement de rotation, les points A, B étant 

 fixes. Sous l'influence de la force T^ — T^, le point C tendra à se déplacer 

 suivant AB, et l'on peut admettre qu'il en résulte un changement dans la 

 distribution des charges électriques, une sorte de polarisation propor- 

 tionnelle à ce déplacement et qui s'y oppose; le déplacement restera très 

 petit et la polarisation sera proportionnelle àT^ — T^. La rotation du sys- 

 tème produira d'ailleurs un champ magnétique qui sera également paral- 

 lèle à AB et proportionnel à T^ — T,,. 



D'après ce qui vient d'être dit, un corpuscule placé dans ce champ 

 émettra une vibration circulaire dont la fréquence sera proportionnelle 



C) Pliil. Mag., b"" série, l. XLIV^ '897i P* -^ôô. 



