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par le premier, soit par le second réseau, on peut envisager des combinai- 

 sons plus compliquées. 



On peut d'abord prendre le rayon qui a subi dans le premier réseau la diffraction 

 d'ordre K' et dans le second la diffraction d'ordre K" puis étudier son interférence avec 

 celui qui a subi la modification inverse (diffraction d'ordre K" dans le premier réseau 

 et d'ordre K' dans le deuxième), K' -t- K" étant égal au numéro "d'ordre K du spectre 

 dans lequel on observe le phénomène résultant. C'est ce que nous appellerons pour 

 abréger la combinaison symétrique dont nous avons déjà étudié un cas particulier 

 correspondant à K' r;: o. 



Mais en dehors de celte combinaison symétrique on peut envisager le cas 

 le plus général où l'on groupe ensemble les deux rayons suivants qui inter- 

 fèrent dans le spectre d'ordre R: d'une part, le rayon qui a subi sur le 

 premier réseau la diffraction d'ordre K, et sur le deuxième la diffraction 

 d'ordre K — K, et d'autre part le rayon qui, dans le premier réseau, s'est 

 diffracté vers le^spectre d'ordre R'| pour éprouver, dans le second, la dif- 

 fraction d'ordre R — R', . Les équations relatives à ces deux rayons sont : 



Pour le premier. Pour le second, 



sin i -h sin i\ =:: Kj N X, sin i -\- sin f\ _- K'^ N X, 



— sin/j 4- sin/- =: (K — Ki)NX, — sin /-j + sin /• =i(K — Ki)N>., 



équations qui se réduisent à trois, puisque, groupées deux à deux, elles 

 fournissent la condition sin/ -f- sin/'= R\>, qui prouve, d'ailleurs, que 

 les deux rayons en question sortent parallèlement et peuvent alors inter- 

 férer. 



Il faut ensuite calculer le retard relatif des deux rayons aptes à se com- 

 biner et choisir, de façon à satisfaire à une loi qui n'est autre que la géné- 

 ralisation de la condition d'homologie in liquée par M. Garbe. 



Si alors on désigne par s l'angle que fait avec la normale aux réseaux la 

 droite qui joint deux points associés, on trouve pour expression du retard 



esinïYtaner' — lans3) -}- esiurflani^:/', — tanirs ) H -, 



La condition d'interférence correspondant à une cannelure noire sera 

 donc exprimée par l'équation 



esini tani^r. -\- e sinrlan^r. + r 



^ ' ^ COS/"[ COS/'i 



— e (sin?' H- sin A') ta ng s 



yip — \)K 



Cette relation donne, avec les trois précédentes, quatre équations entre 



