SÉANCE DU 27 AOUT 1906. 

 appliquée à sa surface. D;ins ce cas, en elFel, on a 



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(8) 



N, = N, = N, = 11, 

 T, = T., = T, = o. 



T/égalilô (i.t) de la Noie |)récé(lenle et l'égalilé (G) de la prcseiiLc Noie 

 devieniieiil alors respectivement 



(9) 

 (10) 



AN, a, 



AT, 8, 



F(&) 



GA&, 



rfN, a, + . . . + rfT, [î, + . . . = p 1^ ^A£r. 



En divisant membre à membre ces égalités (9) et (10), on tronve la 

 formule 



G_ AN,a, +...-HAT,Pi+... 



(lO 



Ces diverses formules ont été également données par M. W. Voigt; 

 mais M. Voigt a pensé qu'elles étaient vraies dans tous les cas, ce qui n'est 

 pas ; on voit par là qu'il était nécessaire de reprendre la théorie des cha- 

 leurs spécifiques d'un corps élastique. 



La formule (11) est encore une généralisation de la formule de Reech ; 

 en efïet, si le corps étudié est un fluide, on a 



AN,- = An, 



AT, = o, 



(Il : = O 



et la formule (i i) devient 



G 



An 

 dû' 



Nous avons fait usage (') de la relation (11); mais le milieu auquel nous 

 l'appliquions était infiniment peu déformé à partir d'un état où il était 

 maintenu en équilibre par une pression normale et uniforme; nous nous 

 trouvions donc dans le cas particulier où celte formule est valable. 



(') P. DiHEM, /{echeic/iL's sur i'élaslicité ; 3° Partie : La sUthililc des milicii.c élas- 

 tiques, égalité (i58) {Annales de l' Ecole normale supérieure, 3" série, t. XXII, 

 1905, p. 2l4). 



