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cherché d'explication. Cette égalité pouvait être prévue, d'après ce que 

 nous savons aujourd'hui de la manière dont le clapotis dérive de la houle; 

 elle est, en effet, indispensable, pour que le clapotis s'accomplisse suivant 

 la théorie approximative en vigueur. 



Le clapotis, considéré comme produit par la superposition de deux 

 houles identiques mais de directions contraires, se manifeste par le soulè- 

 vement et l'abaissement alternatif d'ondes immobiles atteignant une hau- 

 teur maximum double de celle d'une des houles composantes. Les molé- 

 cules décrivent des trajectoires rectilignes d'une amplitude totale égale au 

 double du diamètre des orbites de la houle, et passent toutes au même 

 instant à l'extrémité et au centre de leurs trajectoires. Au milieu de la 

 demi-période séparant la formation d'un sommet et celle d'un creux en un 

 même point, la superficie du liquide forme un plan horizontal. 



Dans un semblable mouvement, la force vive devient nidie au moment 

 où les ondes atteignent leur maximum de hauteur et d'acuité, parce que 

 toutes les molécules sont immobiles à l'extrémité des trajectoires qu'elles 

 vont parcourir en sens inverse. A ce moment le potentiel du clapotis se 

 compose uniquement du travail de la pesanteur dû à l'élévation des centres 

 d'oscillation au-dessus de la position des molécules au repos. Cette éléva- 

 tion est la même que dans une houle de hauteur double, parce que les 

 couches horizontales ont la même forme trochoïdale dans les deux mouve- 

 ments. 



Dans ce même clapotis, le travail de la pesanteur devient nul à l'instant 

 où les molécules liquides atteignent leur vitesse linéaire maximum en 

 passant par leurs centres d'oscillation, parce que, la superficie du liquide 

 étant redevenue un plan horizontal, toutes les molécules ont dû redescendre 

 à la position qu'elles occupent au repos. A cet instant, le potentiel du cla- 

 potis se compose uniquement de la force vive des molécules, et, comme la 

 vitesse est le double de la vitesse langentielle sur les orbites des houles 

 composantes, cette force vive est la même que dans une houle de hauteur 

 double. 



Le potentiel du clapotis parvenu à un état permanent est constant. Donc, 

 dans une houle de la même hauteur qu'un clapotis quelconque, les deux 

 parties du potentiel, force vive et travail de la pesanteur, doivent être 

 égales entre elles ; donc elles sont égales entre elles dans toutes les houles. 



