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bien été résolue d'une façon générale an point de vue mathématique, mais 

 elle n'a pas encore reçu une forme qui permette de l'adapter commo- 

 dément aux cas assez compliqués de la pratique. En l'état actuel de nos 

 connaissances, une étude expérimentale paraît être appelée à rendre des 

 services aussi bien au praticien pour le renseigner sur le rôle des organes 

 qu'il a à utiliser qu'au théoricien pour le fixer sur l'ordre d'importance des 

 différents facteurs du problème. 



Nous avons cherché à nous rendre compte, au moyen de l'oscillographe 

 de M. Blondel, des diverses phases de la propagation du courant et nous 

 donnons ci-après les premiers résultats auxquels nous sommes arrivé. 



Vitesse de propagation. — Le front de Tonde se propage avec la vitesse que lui 

 assigne la théorie. On sait qu'en désignant par •( et X la capacité de la self-induction 

 par unité de longueur cette vitesse est 



I 



On déduit des valeurs déterminées expérimentalement : 



Lignes en cuivre. Lignes en fer. 



V. 0,009 microfarad par kilomètre 0,009 niicrofarad par kilomètre 



X. 0,002 lienry par kilomètre 0,006 henry par kilomètre 



V. 286000'"" par seconde i36ooo'''" par seconde 



Cette vitesse est bien celle que donne l'expérience. Elle est inférieure à celle de la 

 lumière, parce que le conducteur n'est pas isolé dans l'espace. La capacité est 

 augmentée de près de moitié, à cause des surfaces conductrices voisines et, pour le 

 fer, la self-induction est triplée à cause de la perméabilité du métal. 



Ligne sans appareil. — Quand il n'y a aucun appareil sur la ligne, dès que le 

 front de l'onde arrive à l'extrémité, le courant apparaît avec une valeur assez grande, 

 supérieure parfois à la moitié de celle qui correspond au régime permanent. La 

 courbe présente vm maximum quand la quantité 



271 /L 



° = -rV/c 



est voisine de 3 (R, L et G représentent la résistance, la self-induction et la capacité 

 totales). 



La période variable paraît terminée au temps 



O^V^CL. 



