SÉANCE DV \1 NOVEMBRE I906. ^33 



Des mesures laites au sommet du mont Blanc dans d'excellentes condi- 

 tions atmosphériques ont t'otnni : 



liaviinnenieiit ri-nliMl / = o" 3()'|() 



1) (il)li(|iie {' =1 3o" 3'|8o 



» » / =: /4."i" 3 1 60 



Les deux premières mesures donnent pour I„ (rayonnement corrigé de 

 l'absorption de l'iitmosphère solaire) I„ = 4i^*J7 microvolls, la première et 

 la troisième I„ == 5 12 1 microvolts. 



En admettant que le novau central fournit un rayonnemenl intégral ('), 

 ces deux valeurs fourniraient comme température absolue du noyau : 



T = o, 7o5 ^4867 = 5888° absolus, 

 T'= o, 705 \/.')i2i =: 5r)G3° » 



Il est bien difficile de faire une hypothèse sur la valeur numérique du 

 pouvoir émissif du novau central, admis égal à l'unité dans le calcul pré- 

 cédent; on sait cependant que, pour la majorité des corps, le pouvoir 

 émissif tend vers l'unité quand la température s'élève. 



Nous avons essayé, par des mesures directes, de voir comment varie le 

 pouvoir émissif avec l'incidence pour quelques corps réfractaires. En pre- 

 nant comme unité le rayonnement normal, on trouve expérimentalement 



Ni°-0' i = Rr=i,o 



MgO / = o R =r I ,0 



Platine < =; o H = i ,0 



R = i,o 

 R =0,8-2 

 R = i,27 



On voit d'après ces mesures que l'oxyde de nickel se comporte bien 

 comme un corps noir, son pouvoir émissif ne semblant pas influencé par 

 l'incidence. Le rayonnemenl oblique de la magnésie est au contnure 

 moindre que son rayonnement normal, tandis qu'au contraire un métal 

 poli donne un rayonnement oblique j)lus élevé. 



Les matières constituant le noyau central sont d'ailleurs dans tm état 

 que nous ne pouvons reproduire sur la Terre, étant soumises simultanément 

 à une température énorme et à une pression formidable. 



Discussion des mesures et résultats. — Toutes nos mesures de rayonnement, 



(') Expression heureuse tie M. Cli.-Kd. Guillaume pour désigner le corps noir. 

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