SÉANCE UU 19 NOVEMBRE 1906. 77I 



Les systèmes (i), (2) et (4) donnent le nouveau système 

 où l'on a 



"a = &' + «■ "^^k — ^l,, , ^oA = /■'A . ^Â = «A • 



On voit que parallèlement à Ox se propagent deux vibrations de Fresnel 

 parallèles à Oy et à Oz, et dont les indices de réfraction et coefficients 

 d'absorption sont donnés par les formules 



(6) < ..,,, 



Les quantités 27:2fo représentent les périodes des mouvements pour les- 

 quels rabsor[)lion est maxima. Dans le cas théorique le plus général, les 

 vibrations parallèles aux axes donnent trois spectres principaux différents. 



Plaçons le cristal dans un champ magnétique R dirigé suivant Oz nor- 

 malement au faisceau Ox, les systèmes (2) et (5) deviennent, en désignant 

 par C/, une constante positive ou négative : 



(7) ■'^-'^ + «..^ + K,^n^ - o,R-^ = e.,.Y, 



/yT , 1 V ^u.^-^,.^^'- 1_.-yV '^'.^/'^^^' 



Ce système (8) admet deux solutions : i" 7,^n avec X = Y = o; il se pro- 

 page une vibration parallèle au champ dont la vitesse et l'absorption sont 

 indépendantes des termes que nous avons introduits pour rendre compte 

 de l'effet du champ ; 2" la seconde solution est Z = o avec X et Y :^ o et 

 formant une vibration elliptique qui a une composante longitudinale. Par 



