SEANCE UV 3o JUILLET 1906. 27^ 



OPTIQUE. — Reman/iœs générales sur la photographie inter/érentielle 

 des couleurs. Note de M. G. Lippma.vx. 



1. Dans la théorie que j'ai donnée de la photographie des couleurs 

 simples et composées, je me suis borné au cas particulier des ondes planes. 

 Or, dans la pratique, les ondes ne sont pas planes; elles sont sensiblement 

 sphériques, puisque l'on projette sur la plaque des images de points. Il est 

 donc bon de généraliser le raisonnemenl. Lu théorie ainsi généralisée 

 suggère l'idée d'une série de dispositifs qui pourraient, théoriquement du 

 moins, remplacer le miroir de mercure. 



2. Je supposerai d'abord l'objectif parfait et donnant d'un point exté- 

 rieur une image P réduite à un point. Le point P et son image P' fournie 

 par le miroir de mercure se comportent comme deux sources synchrones. 

 Les franges d'interférences obtenues ne sont pas planes (sauf l'une d'elles); 

 elles ont la forme d'hyperboloïdes de révolution qui ont Pet P'pourfovers. 

 Ce sont ces franges qui se fixent dans l'intérieur de la couche sensible, sous 

 forme tie dépôts photographiques doués d'un faible pouvoir réflecteur. 



Supposons les franges formées par de la lumière de longueur d'onde \ 

 et faisons tomber sur la plaque de la lumière blanche diffuse. Un rayon 

 incident quelconque qui passe par P coupe la série des hyperboloïdes qui 

 correspond à des maxinia de lumière en une série de points M, M', M", ..., 

 et les droites MP, M'P sont également inclinées sur la surface de la frange 

 hyperbolique; donc les rayons réfléchis correspondants font partie d'un 

 faisceau conique qui a son sommet en P'. De plus, la réflexion est sélective, 

 c'est-à-dire qu'elle n'est efficace que pour la radiation "l. qui a formé le sys- 

 tème des franges. 



En effet, lorsqu'on passe d'un point M au point suivant de la série, la 

 différence de marche entre les deux rayons réfléchis croît de \; la diffé- 

 rence de phase correspondante est égale à zéro si la radiation incidente a 

 pour longueur d'onde X et seulement dans ce cas. Les seules vibrations 

 réfléchies en proportion appréciable sont donc celles qui avaient formé 

 le faisceau des franges d'interférence. 



Dans la démonstration précédente, P et P' sont deux sources syn- 

 chrones, images d'un même point éloigne et rien n'implique que le point 

 P' ait été obtenu par réflexion sur un miroir. On peut donc généraliser et 

 supposer que le système de ces deux sources ait été obtenu à l'aide de l'un 

 quelconque des dispositifs employés pour faire des franges d'interférence. 



