SÉANCE DU l3 AOUT 1906. 335 



Un autre point nous paraît utile à signaler. 



Pour que ce svslèuie puisse être utilement pratiqué, les agriculteurs de- 

 vront connaître les besoins en eau de leurs terres. Or il semble, en pré- 

 sence des résultats déjà acquis par nos recherches, quecette détermination 

 pourra se faire sommairement par la méthode que nous avons employée. 



En effet, avec une aussi grande variation de la perméabilité des terres, 

 on ne peut songer à leur fournir une quantité d'eau rigoureusement pro- 

 portionnée à leurs besoins, toute méthode ne pouvant permettre, étant 

 donnée la multiplicité des facteurs qui influent sur cette perméabilité, 

 qu'une approximation assez grossière. Il serait donc tout à fait illusoire de 

 chercher à atteindre une précision que ne permet pas la nature même du 

 problème posé. Mais nous estimons, en présence de la grande amplitude 

 des chiffres trouvés, qu'il sera possible de grouper les sols en un petit 

 nombre de catégories, possédant des perméabilités du même ordre de 

 grandeur, et de dresser une sorte d'échelle de perméabilité dans laquelle 

 on pourra faire entrer tous les sols. A chacun des degrés de cette échelle 

 correspondrait l'emploi d'un certain volume d'eau moyen. On pourrait de 

 la sorte, en présence d'un sol donné, déterminer à l'avance, par quelques 

 recherches très simples, dans quelle catégorie il peut être rangé et, par 

 suite, le volume d'eau qui lui est nécessaire. 



En entrant dans cette voie, on supprimerait une des causes principales 

 de l'hésitation des cultivateurs à utiliser les eaux des grands canaux 

 d'arrosage. 



MÉCANIQUE. — Sur les deux chaleurs spécifiques d' un milieu élastique 

 faiblement déformé; formules fondamentales. Note de M. P. Duhem. 



Le système est homogène dans son état initial où sa température uni- 

 forme est &(,. Un état quelconque est déduit de l'état initial par une très 

 petite déformation homogène que définissent les trois dilatations e,, ej, e, 

 et les trois glissements y,, ya» fîi la densité du corps est alors p et sa tem- 

 pérature uniforme &. Si l'on désigne par M la masse du corps, son poten- 

 tiel thermodynamique interne est 



(i) ^ = M/(£,,e,, £3. 7,, Y2,y,, â). 



Pour maintenir le corps en équilibre dans cet état déformé, il faut appli- 

 quer à sa surface certaines pressions; ces pressions dépendent par des 



