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charge assez rapide et appréciable (le Pr il faut placer les deux plaques à 

 une distance de quelques centimètres seulement. Mais, en reliant la plaque 

 agissante au pôle positif d'une pelile machine de Wini'-hurLs, j'ai pu obte- 

 nir, à l'air libre, sous l'action de la lumière solaire, une charge de P^ s'éle- 

 vant à plus de i5oo volts, la distance des deux plaques étant de 4'°- '-c 

 potentiel que peut atteindre P^ dépend d'un grand nombre de conditions; 

 il dépen<l en particulier de l'éclairement de cette plaque, de l'état de sa 

 surface, de sa nature, et aussi de la nature et de l'état du corps agissant, 

 de son potentiel et de sa distance à P^, mais non de son cclairement. 



Les précautions expérimentales prises assurent qu'on ne peut attribuer 

 cette charge, ni à des dé|)erditions, ni à des phénomènes de conductibi- 

 lité, ni à une convection de particules matérielles issues de l'arc électrique 

 employé comme source. Il a été possible de vérifier que l'air tlemeiue 

 isolant pendant la charge positive, qui cesse d'ailleurs de se produire dès 

 que l'air est ionisé. On ne peut pas davantage expliquer ce phénomène par 

 une émission de charges négatives ou de rayons cathodiques issus de la 

 plaque qui se charge positivement. 



On sait, en effet, que les expérimentateurs qui ont observé une telle 

 émission l'ont démontrée en constatant que tous les corps placés près de la 

 plaque qui en est le siège se chargent négativement. Or ici, si l'on place 

 des corps quolcon([ucs, particulièrement des métaux isolés, sur le trajet 

 des lignes de force du champ, les uns ne prennent aucune charge, les 

 autres, ceux cpii sont plus ou moins éclairés, prennent une charge positwe 

 et non négative. C'est là une des particularités quidistinguent ce phénomène 

 de ceux qui ont été déjà étudiés, en particulier de ceux qui ont été l'objet 

 des célèbres expériences de Lenard. Il ya de plus des différences très mar- 

 quées touchant l'ordre de grandeur du phénomène et les radiations qui 

 interviennent. On sait que les rayons de Lenard sont très absorbables et 

 n'existent pas dans la radiation solaire qui a traversé l'atmosphère, ni dans 

 la lumière de l'arc électrique qui a traversé une couche d'air épaisse de 

 So*^™ à la pression ordinaire. Les radiations qui sont efficaces dans le phé- 

 nomène de la charge positive sont des rayons ultraviolets de plus grande 

 longueur d'onde et beaucouj) moins absorbables. Ces radiations varient 

 d'ailleurs avec le métal que l'on veut charger. Pour le cuivre, leur longueur 

 d'onde est comprise entre o^", joo et o^ 225. 



Si le corps agissant est mainlenu à un polenliel constant, le potentiel de la plaque 

 réceptrice croît d'abord rapidement, puis de plus en plus lentement, et atteint enfin 

 une valeur maximum qui est conservée ensuite tant que les conditions demeurent 



