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PHYSIQUE. — Sur les phénomènes de polarisation rotatoire magnétique dans 

 les cristaux. Note de M. Jean Becquerel, présentée par M. Poincaré. 



J'ai donné précédemment (' ) une généralisation de la théorie de M. Voiia;t, 

 qui permet d'expliquer la plupart des phénomènes magnéto-optiques ob- 

 servés dans un cristal pour la vibration de Fresnel normale au champ, le 

 faisceau lumineux étant perpendiculaire au champ. Les effets observés, 

 lorsque le faisceau est parallèle au champ, n'offrent pas une moindre im- 

 portance. 



Soient X, Y, Z et ^., g", 5b la force et la polarisation électrique, les axes 

 de coordonnées étant parallèles aux directions principales du cristal et le 

 champ R étant dirigé suivant O: : 



(i) x. = \. + ^x.^, J = Y + i3';„ % = Z+1% 



h- 





AX — — (~ — — V 

 dx\ dic dy à: ) 





(^) 



Supposons qu'une onde plane et homogène se propage parallèlement à 

 la direction Os du champ. Nous pouvons prendre pour X, Y, Z, ,\./j, ;T/,, %^ 



la partie réelle d'une fonction de la forme .k^e ''^^, avec les notations 

 employées dans les Notes précédentes. Les systèmes (2) et (3) s'écrivent 



(A) A: = f^yx. :j = (^X, 



0/ • ^ vo/ ' ^=«' 



i -\.A0,„4-/.TACAR^ = s,,.Sr-X, 



(5) . 5>,0„ — ?:.\.,c,Rr = £,,>= Y, 0,= &= + jS,%;^_^^^, 



On voit que %, Z et tous les i:^ sont nuls, c'est-à-dire que tous les mouve- 



(') Jean Bkcquerel, Comptes rendus, 19 nov. et 3 déc. 1906. 



