SÉANCE DU 2/i DÉCEMBRE I906. I 1 35 



In |>ro]V(iion du inoiivemenl de chaque éleclroii sur un plan normal à l'axe. 

 Si nous supposons que les orbites des électrons ou que certains groupe- 

 ments de ces électrons puissent s'orienter sous l'action du champ, et que la 

 somme des mouvements circulaires d'un sens devienne notablement diffé- 

 rente de la somme des mouvements contraires, l'une des composantes 

 deviendra plus forte aux dépens de l'autre et l'on observera une dissymé- 

 trie d'intensité. Le sens de cette dissymétrie pour la bande 65'j^^,i corres- 

 pondrait à une orientation des mouvements d'électrons positifs. D'autre 

 part, l'ensemble des électrons sera équivalent à un aimant orienté suivant 

 les lignes de force. Les cristaux de xénotime sont d'ailleurs magnétiques, 

 et un cube s'oriente de manière que l'axe soit parallèle au champ. 



Au moyen d'un quart d'onde suivi d'un compensateur de Babinet, on 

 constate que la biréfringence circulaire, c'est-à-dire la polarisation rolaloire 

 magnétique, est de sens contraire de part et d'autre de la bande, positive du 

 côté violet et négative du côté rouge, el sensiblement nulle au milieu de la 

 bande. Le pouvoir rotatoire varie rapidement aux environs de la bande 

 malgré sa faible intensité. Ces faits s'expliquent aisément en remarquant 

 que, en raison de l'inégalité considérable des deux composantes, la disper- 

 sion anomale est bien plus grande pour l'une des vibrations circulaires 

 que pour l'autre. 



On peut se demander si les anomalies présentées par les corps magné- 

 tiques, et la grandeur de la dispersion rotatoire de certains d'entre eux, ne 

 pourraient se rattacher à un phénomène de même nature. En particulier 

 la déformation des vibrations rectilignes après leur passage dans une lame 

 mince de fer pourrait être la conséquence d'un effet semblable. Je rappelle- 

 rai enfin qu'avec le chlorure de praséodyme, M. Wood a également observé 

 un pouvoir rotatoire de sens contraire de part et d'autre d'une bande ('). 



Je terminerai cetle Note par quelques remarques relatives à une théorie 

 que ^L Voigt a fait paraître ces jours derniers (^). iNl. A'oigt a, de son côté, 

 traité la question des phénomènes magnéto-optiques dans les cristaux,^ 

 exactement au point de vue où je m'étais placé dans mes Noies précédentes, 

 en généralisant ses anciennes théories. Une seule différence existe dans 

 les équations dilféreutielles qui lient la force électrique el les polarisations 

 partielles; M. Voigt a conservé pour le coefficient du vecteur dépendant ilu 

 champ deux paramètres différents dans les directions ox et oy normales au 



(') H.-W. WoDi), l'Iiys. Zcilsclir.. i. VI, 190"), |i. '|Mi. 



('■) W. \'<ji(ir , Ncic/i/ic/tlen der K. GeseltscliaJ'l dci II issc/isc/ia/leii zu Gùltingeii. 



