Il3iS ACADÉMIE DES SCIENCES. 



une direction déterminée par l'anisotropie cristalline. Dans les milieux 

 usuels cette saturation est masquée par l'orientation confuse des cristaux. 

 Le champ extérieur est nécessaire, non pour obtenir l'aimantation à satu- 

 ration, mais pour l'orienter de même dans tous les cristaux et la mettre ainsi 

 en évidence. 



Quand T est suffisamment petit le point d'intersection A est réel. Il cesse 

 de l'être pour une certaine valeur G de la température, qui est celle de la 

 disparition du ferromagnétisme. On peut mettre (3) sous la forme 



(4) 



T 



3 J_ 



a 1„ 



(i) et (4) expriment la relation entre l'intensité d'aimantation I et la tem- 

 pérature T au moyeu de la variable auxiliaire a. Ou voit que cette loi est 



Fig. .. Fig. 2. 



la même pour tous les corps, à la condition de considérer les états corres- 



T I 

 pondants caractérisés par - et ï-- Cette relation est représentée par la 



courbe de la figure i. 



T( A l'expérience appartient de montrer si les corps réels rentrent dans 

 le type imaginé. 



La rehilion iroiivce par Pierre Curie entre T el T, dans ses remarf[uables expériences 

 sur le 1er, a une paieuLé évidente avec celle qu'exprime la liyure a, mais elle s'en dis- 

 tingue nettement par une \ariation relativement moindre do raimanlalion aux basses 



