Il4o ACADÉMIE DES SCIENCES. 



saute, et il dépend d'ailleurs de conditions expérimentales nnalogiies. Cette 

 charge se produit sous l'influence des mêmes radiations que la charge posi- 

 tive, mais ici c'est l'oclairemenl de la plaque agissante P„ qui est seul né- 

 cessaire, tandis que celui de la plaque réceptrice P^ est indifférent. Si, entre 

 Va et P,, on interpose un écran de verre épais ou de paraffine, la charge 

 négative cesse de se produire. Cependant, si P^ est déjà chargée négative- 

 ment, bien que le champ produit par P„ n'ait plus la propriété de produire 

 la charge dans ces coiidilions, il suffit pour empêcher la décharge qui tend 

 à se produire sous l'influence d( s rayons ultra-violets. 



La nécessité absolue d'un champ électrique pour la production de la ciiarge positive 

 a été mise précédemment en évidence. Nous retrouvons celte même nécessité d'un 

 champ convenable dans le cas de la charge négative. Bien plus, en l'absence de tout 

 champ électrique, si l'on place la plaque à l'inlérieur d'une cage métallique, maintenue 

 au même potentiel, le phénomène de décharge négative sous l'influence de la lumière 

 ultra-violette ne se produit plus. 



Dans ce phénomène, on retrouve des faux, équilibres. Les deux plaques étant dans 

 des conditions données de distance et d'éclairemenl, il existe, pour un potentiel V,, de 

 la plaque agissante, un potentiel V, inférieur en valeur absolue à V„, tel que, si la 

 plaque réceptrice a un potentiel V,., inférieuren valeur absolue à V, la charge négative 

 se produit, que P,. soit éclairé ou non, tandis que, pour toutes les valeurs supérieures 

 de V,., P,. ne se charge pas. Dans ce dernier cas, si la plaque P,. n'est pas éclairée, 

 V,. garde sa valeur; si elle est éclairée, elle se décharge jusqu'à ce que cette valeur 

 limite V soit atteinte. 



Les phénomènes qui se passent autour d'une plaque isolée chargée néga- 

 tivement sont, comme on peut le prévoir, assez différents de ceux qui se 

 produisent autour d'une plaque positive isolée. 



Si P„, au lieu d'être maintenue à un potentiel constant, est isolée après avoir été 

 portée à un potentiel négatif donné, elle perd sa charge négative sous l'influence des 

 rayons ultra-violets, et P,. acquiert une charge qu'elle garde, si elle n'est pas éclairée; 

 si Pr reçoit les rayons ultra-violets, sa charge négative croît, passe par un maximum, 

 pour décroître ensuite, de sorte qu'au bout de quelques minutes les deux plaques sont 

 revenues à l'étal naturel. On peut enfin remarquer que si, pendant la charge négative 

 de P,., on arrête la décharge de Pa en interposant entre la source lumineuse et P^ un 

 écran opaque pour les rayons ultra-violets, la charge de P,. est arrêlée; elle ne reprend 

 que si l'on supprime l'écran. 



Les deux phénomènes de charge positive et de charge négative sont 

 régis par une loi générale unique : 



Lorsque deux plaques métalliques de nature et d'état convenables sont 

 portées à des potentiels différents, créant entre elles un champ électrique suffi- 



