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» Quant à la rupture, elle se produit pour des raisons que nous développerons 

 ailleurs, et qui, elles non plus, n'ont rien à voir avec la cohésion. Des mesures pré- 

 cises, que nous avons efi'ectuées sur Feau et le mercure, confirment entièrement cette 

 manière de voir. 



» La question de la cohésion des liquides restait donc entière. Nous 

 avons institué, pour la résoudre, deux séries d'expériences : 



» 1° Ascension capillaire dans le vide. — Considérons un tube capillaire 

 dans lequel l'eau s'élève à une hauteur H, et soit P la pression ambiante 

 mesurée en colonne d'eau. 



» A la base de la colonne soulevée, la pression est plus forte qu'au 

 sommet; cette colonne est donc soaleiïue par-dessous . Si l'on diminue la 

 pression ambiante, il en est encore ainsi tant que P^H. Mais au delà, si la 

 colonne ne se rompt ni ne s'abaisse, le niveau de pression nulle descend 

 de plus en plus au-dessous du ménisque, de sorte que, la partie inférieure P 

 étant toujours soutenue par-dessous, la partie supérieure H — P est sou- 

 tenue par-dessus, suspendue en quelque sorte à la membrane superficielle, 

 qui reste elle-même comme fixée à la paroi du tube, ou, plus exactement, 

 à la mince couche d'eau qui la recouvre. 



» Ici, c'est bien grâce à la cohésion que la colonne H — P ne se rompt 

 pas. 



» Nous avons réalisé l'expérience, à 16°, avec un tube de o°", 007 de diamètre envi- 

 ron, dans lequel l'eau s'élevait à 43*^™ (H). Nous avons fait le vide d'air presque 

 absolu, de sorte que la pression ambiante était sensiblement réduite à la force élas- 

 tique de la vapeur d'eau : P=3i9=">. 



» La colonne capillaire ne s'est point rompue, et elle a conservé exactement la même 

 hauteur, quel que soit le degré de vide. La cohésion de l'eau est donc supérieure à 

 24"^™ d'eau. 



» Il eût été difficile d'aller beaucoup plus loin par cette méthode. 



» 2° Baromètre tronqué. — Soit un baromètre tronqué, rempli d'eau; 

 le sommet S du tube est à une distance verticale H du niveau libre N. Dimi- 

 nuons progressivement la pression P qui s'exerce sur celui-ci. Si le rem- 

 plissage a été bien conduit, on peut obtenir P très inférieur à H, c'est- 

 à-dire abaisser le plan de pression nulle bien au-dessous de S. On réalise 

 ainsi, en quelque sorte, une corde d'eau (Galilée), de longueur H — P, 

 suspendue au sommet du tube, et qui ne se rompt pas, malgré son état de 

 tension, grâce à la cohésion du liquide. Pour mesurer cette dernière, il 

 suffirait de suspendre ainsi une colonne de plus en plus longue, jusqu'à ce 

 que la rupture se produisît. Mais on conçoit que la moindre bulle gazeuse. 



