SÉANCE DU 24 MARS 1902. 697 



l'équivalent mécanique de la chaleur de Joule, 



F — lAijXiXj 

 l'énergie potentielle magnétique, 



W = lEiXi 

 l'énergie fournie au système, les équations de Kirchhoff se réduiront à 



ir + dtr.=^^ (nequations). 



Or -T- est un symbole qui se traite comme une quantité algébrique; donc 



l'équation caractéristique, exprimée en fonction de l'inconnue X, sera le 

 déterminant du système v 



àx ' dx 



Par suite, les racines seront telles que/+ \Y satisfera aux conditions que 

 l'on obtient en exprimant que /+ T^F est maximum ou minimum. Ces 

 deux fonctions / et F sont essentiellement positives; donc les racines sont 

 toutes réelles et négatives. 



» Par suite, si l'on abandonne le système à lui-même, l'intensité x aura 

 une expression de la forme 



où toutes les quantités X sont négatives. Donc il ne pourra se former 

 d'oscillations électriques amorties ou non. Celles-ci ne pourraient résulter 

 que de l'échange des énergies électriques des condensateurs et magné- 

 tiques des bobines. » 



ÉLECTRICITÉ. — Des forces qui agissent sur le flux cathodique place 

 dans un champ magnétique. Note de M. H. Pellat, présentée par 

 M. Lippmann. 



« Dans une Note récente (10 février 1902) j'ai signalé que le flux catho- 

 dique ordinaire (flux A) placé dans un champ magnétique intense dessine 

 le tube de force magnétique ayant pour base cette cathode. J'ai appris 

 depuis que M. Aimé Witz est probablement le premier auteur qui ait 

 C. R., 1902, I" Semestre. (T. CXXXIV, N° 12.) 92 



