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seule force magnétomotrice e', dirigée suivant AB. Cette force magnétoiiio- 

 Irice superpose aux flux dus à e de nouveaux flux a, [3, <\i, <Y , dont la figure 2 

 donne les lignes de force moyennes avec leurs sens; ces lignes de force 

 sont supposées avoir le même parcours que celles dues à £. 



Fig. >. 



Fis 



» Soient a, b, r, R les réluctances des tronçons parcourus par les nou- 

 veaux flux; les lois de Rirchhoff donnent 



(0 



{R-i- a)(r -^ h) -h (W-h ù)(r -^ a) 



» Dans la théorie classique, au lieu de considérer l'ensemble du réseau 

 représenté par la figure 2, on considérait seulement la portion ABCD, ce qui 

 revient à supposer a = b. C'est la raison pour laquelle la théorie classique 

 s'est trouvée en contradiction avec les j ails. 



» Dans la formule (i), a, b, r, R sont, en effet, les réluctances comp- 

 tées à partir de l'état magnétique dû À s; et si l'on considère l'allure des 

 courbes du magnétisme, on voit que ces réluctances sont plus grandes 

 dans le sens des flux préexistants que dans le sens contraire; on aura donc 

 presque toujours a^ b. 



» Les ampères-tours transversaux sont donc démagnétisants et leur 

 influence partant de zéro sera maximum aux environs du coude de la 

 courbe du magnétisme des parties CA, CB, DA, DB. 



» Dans certaines machines où le coude de la courbe du magnétisme est très pro- 

 noncé, l'influence démagnétisante des ampères-tours transversaux peut être très voisine 

 de celle des ampères-tours longitudinaux; il n'est donc pas étonnant que la réaction 

 d'induit ait été trouvée quelquefois indépendante de l'angle de calage. 



» On a vérifié aussi quelquefois que la réaction d'induit augmentait avec l'exci- 

 tation (Slromberg). Ce cas paradoxal s'explique par l'existence d'un maximum dans 

 la valeur de t)>. 



