SÉANCE DU f) MAI 1902. lo/jS 



qu'une fraction 7 (A > i ) de la charge limite théorique, pour la même raison 



A" 



que l'on ne fait travailler une colonne métallique qu'à un chiffre bien infé- 

 rieur à la limite donnée par la formule d'Euler. 



» 2° En raison de la faible épaisseur, il est prudent d'ajouter une cer. 

 taine constante e' à la valeur calculée de e, afin de tenir compte des causes 

 (l'alTaiblissement éventuelles. . 



Les deux relations précédentes, considérées au point de vue des applica- 

 tions, prennent ainsi la forme 



(0 .p^ 



48 ÂH^ 



» On peut démontrer que les conditions précédentes assureront encore 

 l'équilibre élastique du cylindre dans le cas d'une déformation accidentelle 

 quelconque. 



» Si les bases étaient soumises à des liaisons, telles que des encastrements, 

 la nouvelle relation (i) se déduirait immédiatement de la relation corres- 

 pondante pour le cas d'un prisme ordinaire chargé debout; la nouvelle 

 forme de la relation (2) résulterait de l'adjonction, aux équations de 

 condition du cas précédent, des conditions spéciales résultant des liaisons 

 données. » 



ÉLECTRICITÉ. — Sur le rôle de la self-induction dans les décharges élec- 

 triques à travers les gaz. Note de M. B. Egimtis, présentée par M. J. 

 Violle. 



« l. La variation de la self-induction du circuit de décharge provoque 

 de grandes variations des phénomènes calorifiques présentés par les pôles 

 entre lesquels les étincelles jaillissent. La température des pôles augmente 

 énormément, présentant des maxima et des minima quand la self-induction 

 du circuit prend des valeurs croissantes. 



» Les étincelles sont fournies par une grande bobine d'induction dont le primaire 

 est traversé par un courant alternatif de ^2 périodes, et qui actionne deux grandes 

 bouteilles de Leyde de o,oo5 microfarads, selon le dispositif de Testa. Par l'introduc- 

 tion de bobines sans noyau métallique dans le circuit de décharge, la self-induction 



