SÉANCE DU l'i MAI IQO'i. FoSq 



réduire à 



(■) '/^> ==//(?. T)J;Sp./r.. 



» Pour un fluide incompressible, il est idenliqiiemenl nul. Donc, selon 

 nos principes, si un corps est ris^oure/iscmcnt fluide el rigoureusement incom- 

 pressible, on doit le regarder coinnw dénué de viscosité. 



» Les seuls fluides visqueux dont ces principes reconnaissent l'existence 

 sont les fluides compressibles; les propriétés de ces fluides découlent 

 toutes do l'égalité (i). 



M On voit sans peine que ces propriétés sont celles que donneraient 

 les équations habituellement reçues si l'on y faisait ;j.(p, T) = o. 



» On a alors, en gardant nos notations habituelles, 



V,. = V, = v^ = 



^ / rr^\ l ou Of diV\ ^ / ■r\ n 



)) Il en résulte immédiatement que le vecteur (px^Py^fz) est toujours 

 normal à l'élément sur lequel il agit; d'où cette autre conséquence : Que 

 l'on admette l'hypothèse de A'ae/er (/< o, C = o), ou que l'on suppose (IL 

 négatif, le fluide adhère toujours aux solides avec lesquels il est en contact. 



» n étant la pression réelle, désignons par P une pression fictive égale 

 il n — >.(p, T)0. Les équations de l'Hydrodynamique prendront une forme 



^ -p(X,+ X,-Y,) = o, ..., 



ne différant que par la substitution de P à n de celle qui convient aux fluides 

 non visqueux. Mais l'équation de compressibilité et de dilatation, qui 



était n — p- — ;; ^ o, deviendra 



/.,N p o (Jg(p, T) X(p, T) <. _ 



^-'> *^ ? dp ^ dt~ 



» Les lois du mouvement d'un fluide compressible visqueux ne différent plus 

 qu'en un point des lois du mouvement d'un fluide compressible parfait : Il 

 n'existe plus de relation en termes finis entre la pression P, la température T 

 et la densité p ; cette relation est remplacée par une équation différentielle qui 



détermine f- lorsqu'on connaît p, T, P. 



C. li , 1902, i" Scmcslrc. ( r. CXXXIV, ^■■ 19.) l43 



