SÉANCE \)V 1 JUIN 1902. 19.73 



prend de très grandes valeurs; or, cette quantité devient infinie lorsque p 

 et T deviennent la densité et la température critiques; nos conclusions 

 doivent donc être modifiées pour un fluide pris au voisinage de l'état cri- 

 tique. 



» Gardons les notations de la Note précédente et supposons qu'en toul 

 point du fluide et à tout instant T soit assez voisin de la température cri- 

 tique, p et p' assez voisins de la densité critiipie, pour que F(p', T) soit très 



erand par rapport à .— — =rr- 



» Dès lors, à des valeiu's finies de (p — p^), l'égalité (3) de la Note pré- 

 cédente fera correspotulre de très petites valeurs de -^i la densité d' an é/é- 



ifient varie avec une e.rlrê/ne lenteur, bien que sa valeur diffère notablement 

 de la valeur qui conviendrait à l'équilibre dans les conditions de température 

 et de pression où se trouve cet élément. 



M Dans ces conditions, on peut observer le fluide à l'état de quasi-équi- 

 libre; en un tel état, les composantes de la vitesse sont très petites en 

 chaque point et à chaque instant; cependant, la densité en ce point et à 

 cet instant diffère noiablement de celle que l'équation de compressibilité 

 ferait correspondre à la température et à la pression qui régnent en ce 

 point et à cet instant. 



» Dans un état de quasi-équilibre, la densité a sensiblement la même va- 

 leur eu tous les points d'une même surface de niveau; d'une surface de 

 niveau à une autre, elle varie d'une manière quelconque. 



» Un tel état n'est pas permanent; la densité de chaque élément fluide 

 varie très lentement jusqu'à ce qu'on ait, en tout point, p = p„. 



» Au lieu d'observer le système à l'état de quasi-équilibre, on peut 

 l'observer animé d'un mouvement sensible; la densité de chaque élément 

 matériel varie avec une extrême lenteur; si l'on considère deux instants t, 

 t', qui ne sont pas très éloignés l'un de l'autre, un même élément matériel 

 a sensiblement même densité à l'instant / et à l'instant t'. 



» Les équations qui définissent alors le mouvement du système ont 

 exactement la même forme que celles qui traduisent un autre problème, 

 physiquement très différent; celui-ci peut donc servir à illustrer celui-là. 

 Voici quel est ce nouveau problème : 



» Dans un fluide incompressible, un corps est dissous; la concentration 

 a, pour les divers éléments matériels, des valeurs très différentes et, 

 comme la densité est fonction de la concentration, il en est de même de la 

 densité. On suppose que le corps dissous se diffuse dans le dissolvant avec 



