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» Souvent on suppose la chaleur Q dégagée à une température T„ diffé- 

 rente de To, par exemple à la température pour laquelle commence réel- 

 lement la combustion dans le cylindre. Le dénominateur doit alors être 

 remplacé par U^— W^. Appelons T^ la température à laquelle parviendrait 

 le mélange si, en partant de la température T^, la combustion s'eflécluait 

 à volume constant, sans échange de chaleur avec le dehors. On a évidem- 

 ment Ua= Wè et le dénominateur peut s'écrire Wj — W„. On peut d'ail- 

 leurs, au numérateur, remplacer U^ — W, par U,, — U„-i-Wj — W,, de 

 façon à mettre en évidence des variations d'énergie U,, — U„ et Wj — W, 

 respectivement obtenues sans changement d'état chimique. Dans ces con- 

 ditions, 



(2) p = ^v^irw; — 



» Dans le cas particulier où les chaleurs spécifiques à volume constant, 

 cetc', du mélange, considéré avant et après la combustion, sont supposées 

 indépendantes de la température, on a, en prenant comme unité le poids 

 du mélange, 



W,- W„=c'(T,-T„), 



W4-W,-c'(T,-T.), 

 U„-U, =c(T„-T„). 



Si l'on admet en même temps que le mélange brûlé suit la loi des gaz 

 parfaits et si l'on désigne par C sa chaleur spécifique à pression constante, 

 on a, en appelant T^ la température à laquelle parviendrait ce mélange, 

 pris dans l'état T(,, V^, p^ et amené sous la pression constante /j„ du vo- 

 lume V„ au volume V,, 



(1 ou 



(3) 



a/^(v,-v„) = (c'-c')(t;,-t„), 

 G'(To-t;) + c'(t,-t. + t;-t j + c(T„-tj 



c'(Ta-T„) 



)) Cette dernière formule a été trouvée par M. Marchis, dans le cas spé- 

 cial du diagramme Charon,|en analysant l'un après l'autre les phénomènes 

 successifs qui accompagnent le parcours de ce diagramme et en supposant 

 que la combustion se produit d'une manière explosive, aussitôt après l'achè- 

 vement de la compression. T^ désigne alors la température initiale et T^ la 

 température finale de l'explosion. Nous voyons que la formule a une portée 



