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OÙ K désigne une constante propre à chaque raie et «„ l'indice moyen du 

 milieu pour les radiations dont les périodes s'écartent un peu de t^. 11 en 

 résulte que, sauf pour les rayons absorbés, de périodes presque identiques 

 à Tq, et au sujet desquels l'observation optique est muette, la valeur de n- 

 décroît sans cesse quand t grandit, de part et d'autre de la raie obscure, 

 l'accroissement qui compenserait ces diminutions se produisant (s'il y a 

 quand même continuité) à la traversée de la raie. 



» II. La raison naturelle de ce phénomène est vraisemblablement dans 

 le fait, prouvé par l'absorption même des radiations de période t^, que les 

 actions intérieures de la matière pondérable expérimentée sont aptes à 

 faire emmagasiner par celle-ci une énergie vibratoire ayant cette période. 

 Or il est bien connu que la force propre à entretenir, dans un point maté- 

 riel de masse M, des déplacements pendulaires S' de période t^, doit être, 

 au moins d'une manière approchée, dirigée vers la situation moyenne ou 



Att- 



cVéquilibre du point et égale au produit M -^ S'. Et comme la configuration 



des groupes moléculaires, considérés dans leurs situations moyennes, dif- 

 fère peu, quand l'élher y exécute effectivement des vibrations de période t, 

 de ce qu'elle est quand la période a la valeur presque identique t„, il y a 

 lieu de penser que chaque molécule vibrante y éprouve encore, à très peu 



près, de la part de ses voisines, \a. poussée totale — M^^ ^' , suivant le sens 



de son déplacement S'. C'est donc une telle poussée, jointe à l'impulsion 



de l'éther sur la molécule, qui donne la force motrice M —r-r de celle-ci. 



^ (it- 



)) Mais on sait que l'impulsion de l'éther vibrant sur les molécules 

 d'un corps transparent est analogue à celle d'un fluide, animé de brèves 

 oscillations, sur un solide immergé, ou égale le produit d'un coefficient A, 

 dépendant de la configuration de la molécule, par la masse du fluide 

 éther que la molécule déplace staliquement et par l'accélération du fluide 

 dans son mouvement relatif autour d'elle. 



)) Si donc S désigné le déplacement vibratoire de l'éther, p sa densité, 



u le volume de la molécule ou pcj' la masse d'éther déplacée, l'impulsion 



. . 1 1 i-.! . ,c/2(S— 8') .,, , . ,d'^ 



a évaluer de 1 elher sera Apra — -^z > ou, sensiblement, Apnj —r-^; car, 



tant que le milieu n'éteint pas la lumière, les déplacements t' de la matière 

 pondérable y sont, en général, très faibles à côté de ceux, S, de l'éther. 



)) Ainsi, les molécules du milieu aptes à absorber l'énergie vibratoire de 

 période t^ auront à très peu près, pour équation de leur mouvement, après 



