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» C'est un théorème corrélatif de celui de Robin, lequel s'applique à la 

 rupture de l'équilibre par variation isothermique de pression. 



» Les théorèmes suivants se démontrent tout à fait de même. 



» -iP Variation adiabatique de volume DV. La modification dcu, d^ qui 

 s'ensuit est telle que 



(7) DVA,,v/J>o. 



» 3" Addition de chaleur à pression constante. On augmente l'entro- 

 |)ie de D*. La modification qui s'ensuit est telle que 



(8) DsA^j,T<io ou encore DsAfj,s^o. 



» 4° Addition de chaleur à volume constant, 

 (y) DiA^vT<!o ou encore DiA^v^^o. 



» (8) et (9) sont corrélatifs de la loi de Moutier. Ils pourraient s'é- 

 tendre au cas où les actions extérieures sont quelconques. 



» III. Déplacement de réquilibre. — Si l'équilibre est stable, sa rupture 

 doit conduire un système sans inertie à un état d'équilibre voisin. Aussi 

 les résultats ci-dessus se transforment-ils, dans ce cas, en théorèmes rela- 

 tifs au déplacement de l'équilibre, exprimés par les mêmes relations (6), 

 (7)' C*^)' (9) dans lesquelles les D représentent alors des variations infi- 

 niment petites, et corrélatifs des théorèmes de MM. Le Chatelier et 

 Yan't Hoff. Pour interpréter ainsi (6) et (8), il faut supposer stable l'équi- 

 libre adiabatique isobare. Pour interpréter de même (7) et (9), il faut 

 supposer stable l'équilibre adiabatique sous volume constant. 



» Montrons, sur le cas particulier de (6), qu'on peut arriver directe- 

 ment à cette interprétation, a, p, s, p, -f^ ei a. + da., p + d^, s, p -\- D/), /' 

 sont deux points infiniment voisins d'une suite continue d'équilibres stables 

 parcourue par le corps en restant dans une enveloppe imperméable à la 

 chaleur. Donc (5^^/ = (î^^,^'= o el S^,,,/, > o. D'oij 



» Ajoutons après multiplication par da., d'^. Il vient, vu ('„), 



D/j A,,,V = - d%-,^ < o. 



» IV. Dans une prochaine Communication, nous montrerons, par des 

 exemples, comment on peut utdiser les résultats précédents. « 



