1576 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



l'intensité du courant 



(i) I = neSR(X — Xo), avec Xo = ït^) 



où S et h sont les surface et hauteur de A; d sa distance à la surface de 

 contact des flammes; e la charge d'un ion négatif et n un nombre propor- 

 tionnel à la densité des ions négatifs de la flamme salée. 



» L'équation (i) est celle de la droite MN : l'abscisse à l'origine OEo 

 donne le potentiel E^ du champ X^. On a 



> E„ _ K>d 



^' L - KÂ' 



L distance des plateaux du condensateur. 



)) La partie NP de la courbe s'explique, car le courant atteint une va- 

 leur maximum si tous les ions négatifs de la flamme salée sont lancés dans 

 la flamme pure; le tronçon OM, à très faibles ordonnées, doit être attribué 

 à la diffusion irrégulière de part et d'autre du champ. 



» L'équation (2) fournit K, si l'on connaît v. Je détermine la vitesse v 

 d'entrtiînement de la flamme jjar l'observation de la déviation produite 

 par la flamme sur un courant d'air de vitesse connue, lancé horizontale- 

 ment dans ladite flamme. La formule (2) suppose le champ du condensa- 

 teur uniforme. A vrai dire, ce n'est pas rigoureux, car, pendant que les 

 ions négatifs filtrent à travers la flamme pure, les ions positifs s'accumulent 

 autour de l'électrode négative : la densité électrique n'est donc pas nulle 

 entre les plateaux. On peut cependant la négliger, ainsi que l'inflexion des 

 lignes de force au voisinage des bords, car, pour àe?, positions différentes de 

 A vis-à-vis de B, on observe la même valeur de K.. 



» Résultats relatifs aux ions négatifs. — Les grandeurs nécessaires au 

 calcul de la formule (2) sont : 



^^ = 70— , h=i'"^,i, d=-x'''^,i, L = 3'='",2. 



' sec , 



» Les flammes sont réglées de façon à être identiques, avec même hau- 

 teur des cônes bleus. Les plateaux du condensateur sont portés au rouge 

 brillant, i65o° environ. Les concentrations des solutions injectées sont 

 exprimées en molécule M, par litre d'eau. La pression de la trompe est 

 62*"" d'eau. 



