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Mais si, par un moyen quelconque, on maintient constamment la condi- 

 tion 



9<v0, 



si, en d'autres termes, lorsqu'une vague passe sous le navire, celui-ci ne 

 peut tourner assez vite autour de son axe instantané de rotation pour de- 

 meurer constamment isocarène, comme d'ailleurs la pesanteur ne cesse 

 d'agir sur lui, il reprendra sa flottaison isocarène par une translation; il 

 tombera ou s'élèvera. Le roulis se trouvera transformé en un mouvement 

 de danse. 



On sait que ce dernier mouvement est caractérisé par une période 

 propre T^ qui a la valeur 



expression dans laquelle V est le volume de la carène et S la surface de la 

 flottaison correspondante. 



Or, sauf pour les très grands navires, on a toujours 



T<,<T„. 



D'ailleurs, pour la vitesse des navires, le tir des canons ou même le mal 

 de mer, les inconvénients des mouvements oscillatoires sont en raison di- 

 recte de la vivacité de ces mouvements. 



Par suite, on ne pourra que perdre à transformer le roulis en danse. 



// n'y a donc pas intérêt à munir les navires d' appareils pouvant réduire 

 l'angle a^ à une valeur plus petite que v@. 



Si l'on disposait de moyens d'agir sur le tangage, on peut remarquer qu'on 

 arriverait à une conclusion inverse de la précédente. 



On sait, en effet, que la période T^ du tangage est bien plus faible que Ty 

 et que T„. 



D'autre part, les résistances active et passive de la carène, énormes dans 

 le tangage en eau calme, sont encore considérablement accrues par la marche 

 du navire. Il en résulte un amortissement extrêmement rapide des oscilla- 

 tions de tangage. 



Par suite de ces conditions, l'angle a de tangage moyen est toujours plus 

 petit que l'angle d'inclinaison des vagues qui le provoquent. 



Il semble bien évident que les mouvements de danse qui accompagnent 

 le tangage n'ont pas d'autre origine. 



