SÉANCE DU l3 AVRIL 1908. 807 



la quostion est n'solue par rinterseclioii des adiabaliqiics inlérieures à la 

 coiirbc de saturation traciV dans le plan des (/y, c) et les courbes de titre 

 constant qu'on construit aisément à paitir de la même courbe. On traite 

 ainsi qualitativement soit le cas de la vapeur saturée, soit le cas général d'un 

 mélange de liquide et de vapeur saturée de titre x. L'inconvénient de cette 

 métiiode est que, si les courbes de titre constant peuvent être considérées 

 comme ayant une existence expérimentale ('), il n'en est pas de même des 

 adiabatiques, dont on ne connaît (jue la direction générale; le problème ne 

 peut donc pas être traité quantitativemenl de celte façon. 



Au point de vue du calcul, on considère habituellement un poids égal à i^ 

 d'une vapeur saturée ; à la température absolue := 273 -f- /, le volume 

 est <• et le titre .r = i — e, £ étant inlininient petit. Kn écrivant que la quan- 

 tité de chaleur r/Q nécessaire pour une variation de volume r/c et de lempé- 

 rature S) est nulle, on trouve que les variations adiabatiques du titre et de 

 la température d(''|)('ndent du signe de l'expression (-) 



L du' 



u — u . —r- 



m en 



III (''lanl la chaleur spécifique de la vapeur saturée à G", L la chaleur de 

 \ aporisation, //' et it les volumes spécifiques de la vapeur saturée et du li(|uide 

 à la même température. L'inconvénient de cette manière de faire est que le 

 signe de l'expression précédente n'est pas apparent lorsque w'<^o, c'est- 

 à-dire dans le cas le plus général. 



Si, au lieu de la vapeur saturée, on part du liquide, x étant infiniment 



db d.r , , , , 11, 



petit, j- et — dépendent alors de 1 expression 



, L du 



m rt9 



dont le signe n'est jamais apparent. 



On évite ces difficultés très simplement en considérant le cas général d'un 

 mélange de titre x et en appliquant le principe de l'équivalence à des cycles 

 fermés triangulaires du plan des (p, c), dont les côtés sont des infiniment 

 petits du premier ordre et la surface un infiniment petit du second ordre; 

 l'un des côtés du triangle étant un arc d'adiabatique, il s'ensuit que la 



(') E.-H. Amagat, Journ. de Pliys., 3" série, t. I, 1892, p. 288. 

 (-) LippMANN, Thermodynamique, p. 174. 



