SÉANCE DU l3 AVKII. 1908. 81 I 



lèlement au champ, des changements magnétiques des arêles et les mesures 

 effectuées sur les clichés m'ont permis de grouper d'une manière satisfai- 

 sante les arêtes en trois groupes principaux dont les frétpiences (' ), dans 

 chaque groupe, obéissent à la formule simple de M. Deslaudres, 



N =A — {VUn-hCy-, 



les intensités allant en décroissant quand m augmente. 



i'^'" groupe. . . N =; 24177,1 — (i,9.")3 //(+ 38,12)^ (m~o, i, î, 3, '(, 5). 



I^e |iliénoniène de Zeeimiu linif^iludiiial est ici anormal (sens d'accord avec l'Iijpo- 

 lliése déiectrons poilits ), l'écart des doublets est d'environ o,i3 U. A. pour un 

 champ de loooo gauss. 



2« groupe... N=:25-'|8i,7 — (1,576 «t h- 5 1 ,92)^ (/;i=o, i, 2, 3, 4i 5). 



Ici encore le phénomène de Zeeman est anormal, les doublets n'ont plus qu'environ 

 0,10 U. A. pour 10000 gauss. 



3» groupe.. N = 24577,7 — (i ,848 m -+- 41,072)- (/« = o, 1, 2, 3, 4> 3,6). 



Pour ce groupe, chaque arête présente, au contraire, le phénomène de Zeeman 

 normal, les doublets sont d'environ 0,30 Ll. A. pour un champ de loooo unités. 



Cette classification, d'ailleurs incomplète, car quelques raies n'ont pas 

 été sériées, a été rendue très commode par la considération du phénomène 

 de Zeeman. Les changements magnétiques des bandes permettent donc, 

 quand on les constate, de rendre plus facile l'élude de ces spectres. Il serait 

 intéressant d'étudier de la même manière les spectres des autres composés 

 haloïdes du silicium. 



PHYSIQUE. — Sur i évapora lion de l'eau et des solutions sulfuriques. 

 Note de M. P. Vaii.la.xt, présentée par M. J. \iolle. 



l'our que l'évaporation puisse être considérée comme se faisant en atmo- 

 sphère illimiléc, il est nécessaire que le liquide affleure les bords du vase à 

 évaporation, sinon l'atmosphère est limitée par les parois dans le sens 



(') Les longueurs d'onde de ce spectre ont été obtenues par comparaison avec 

 celles de l'arc au fer de l"'abrv et Uuissou, dan^^ l'air à la pression ordinaire. 



