SÉANCK nu II MAI 1908. 961 



résirlns de cliaruc, j'ai ii'pris colti' i''lu(l(' avec un clIipsoïHo on ([iiarlz 

 sniif(lé, d'mio lorine assi-z ii'-^nliôn'; de plus, j'ai o[)('m"('' avec des lonj^ucurs 

 d'onde didércntcs. 



Les résultais sont les suivants : 



À = 3600'^^'", Iv = 3.021, 



}, := .4700"'", K=;3,3l5, 



À =1200"". k =12,787. 



Ils si'iiil)li'iil iiii]i(|iu'r uni- t'ailiic dispersion éloclriquc anonialo, |)oiii- l'oi^dro 

 de i;i'aii(lciii' ilii rliaiiip éli'cliicjuo étudié. F^es valeurs nuiii('i-ii|ues de Iv 

 soni ndlalileiiienl din'éreiites du nombre g-énéralement admis pour la con- 

 stante diélectrique de l'eau ('lv = 8o) et déterminé par les méthodes de 

 charges rapides oscillatoires. 



(Jue faul-il conclure de ce désaccord iuiiji(iri(jiie? ou bien que la loi de Maxwell 

 s'applique à l'eau ou bien (|u'on se trouve en présence dun indice aiiparent, piovenaiU 

 d'une al)5or|)tion tléncrgie dont le liquide serait le siège dans le champ oscillant. 



L'indice éleclriipie vrai est donné par la méthode de propagation par fils 



(«= -^ = -y-M et l'indice apparent par l'étude de la transmission directe à tra- 

 vers le milieu. .Si l'on considère le circuit de propagation (terminé par deux plateaux. 

 parallèles), où règne un mode oscillatoire, l'onde se développe sur l'ensemble des cir- 

 cuits et se ferme sur le condensateur, par les coui-ants de déplacement à travers l'air 

 et l'eau qui remplit le récipient ellipso'idal. Or un diélectrique n'est parfait (|ue pour 

 une résistance infinie; pour peu qu'il soit sensiblement conducteur, un courant de 

 conduction se superpose aux courants de déplacement, et il se produit ainsi au sein 

 du milieu une alisorption d'énergie sous forme de chaleur Joule, une fraction du train 

 d'ondes est arrêtée. .Mais, dans le dispositif utilisé, il n'v avait aucun contact entre 

 l'eau et les armatures du condensateur; par suite, tout courant de conduction était 

 rendu impossible et, d'un autre coté, l'intervention d'une capacité de polarisation n'é- 

 tait pas à ciaindre, car l'influence de la polarisation est nulle pour des oscillations 

 électriques rapides. Par suite l'absorption d'énergie, si elle existe, ne |)eut provenir 

 que d'une autre cause. 



Ainsi (jue l'a renuirqué l)rude, dans beaucoup de cas rabsoiption est 

 plus grande (ju'clle ne devrait l'clre par conductibilité, et alors il y a généra- 

 lement dispersion anomale. Une fraetidu de l'énergie vibratoire est alors 

 dissipée par le milieu, dans le voisinage des périodes correspondantes : on 

 est en présence d'un phénomène de résonance. Le passage de la pertur- 

 bation à travers une épaisseur z du diélectrique all'aiblit ranq)litude dans 



le rapporte ''; pour une épaisseur égale à la longueui' d'onde comi)téc 



