SÉANCK DU t>2 jriN H)n8. I ioS 



(Imi lient facilement 



6 = .r-t-^, c^^f^j, n-y\l~e. 



Les conslaiiles «, A, c sont parfailcincnl dr-loruiiiircs. Apivs avoir ainsi 

 extrait nn jjromici- terme de '^{■i'), on procédera do la même manière pour 

 en extraire un second, puis un troisième, et l'on arrivera ainsi à vérifier une 

 équation telle que (i), avec une approximation de Tordre de grandeur des 

 erreurs expérimentales. 



'.\. On pont i;éiiéi';iliscr ré(pialioii ( i) et écrire 



{■?.) 9(.i)— / e--'-'^'-^^'^g{t)clt. 



Sons cette nouvelle forme, le problème est susceptible d'une solution 

 analytique rigoureuse, et non plus seulement approcbée, connue c'est le cas 

 pour l'éipialion (j). Il y a même une infinité de solutions; en particulier, 

 on aura souvent avantage à prendre pour/(/) une constante convenable- 

 ment choisie. 



Je me contenterai aujourd'hui de signalercette é<pialion (2), sans insister 

 sur son interprétation au point de vue de la statistique et de la biomé- 

 trique; j'indiquerai cependant qu'elle conduit à considérer comme formant 

 une suite continue l'infinité des types normaux théoriques, chaque individu 

 dilTérant, par suite d'écarts fortuits et accidentels, du type normal théo- 

 rique qu'il aurait pu réaliser. Cette distinction entre l'individu théorique et 

 l'individu réel me parait devoir être fondamentale en statistique mathéma- 

 ti(jue ; j'y reviendrai dans une aulre occasion. 



PHYSIQUE. — Sur l'orientation d'un ellipsoïde anisotrope dans un champ 

 uni/orme. Note de M. Georges Meslix, transmise par M. Mascart. 



Considérons un ellipsoïde anisotrope placé dans un champ magnétique 

 et supposons que les directions des trois axes a, h, c coïncident avec les 

 directions magnétiques principales pour lesquelles les coefficients d'indiic- 

 lion sont K,, K^, K3. Si le champ, dont la valeur esl F, fait avec les axes 

 des angles a, ji, y), l'énergie de cet ellipsoïde polarisé dans ce champ est 

 représentée par 



