SÉANCE DU 11 JlIN 1908. 



l3o7 



dire qu'on a toujours 



ll„>H,, 



Tuel 



que SOI 



ilK. 



Rn réalité, on peut constater que, si le milieu extérieur varie, on passe du cas où 

 cette inégalité est satisfaite à <-elui où elle ne l'est plus, et, comme ce changement se 

 produit au moment où ces deux grandeurs II sont égales, il suffit de considérer l'équa- 

 tion H„=: M/, qui détermine les valeurs de K correspondantes; elle s'écrit 



l\ , — Iv _ Kj— K 



/i7rKH-L(k,— K) ~ 47rK-(-M(K.,— K)' 



qui devient, en ordonnant jiiir rapport à k, 



K,-K, 



(') 



W^- K,+ K,^-'i7:■ 



M — L 



Kj K;=z: G. 



La condition de réalité des racines s'exprime par 



K,+ Kj+4--f| pi) — 4K,K,>o, 



M — L 



qui, tous calculs faits, s'écrit 



(K,-K,) 



47r 



K.,- K, 



M — \. 



1 + 



ZlTT 



Al 



> o 



en posant 



(K,,— K,)(K,-£^K,)>o 

 ' ~ M — L 



At: 



M — L 



Les racines seront réelles pourvu que l'on ait 



K2>K, ou K2<£^K,; 



or e' est compris entre o et i puisque l'on a L < M, et, en vertu de l'hypothèse fon- 

 damentale, la première condition, qui est la seule à envisager, est toujours satis- 

 faite. On peut d'ailleurs s'assurer que dans ce cas l'équation (1) a ses deux racines posi- 

 tives et que l'une d'elles est inférieure à K,, tandis que l'autre est supérieure à Kj. 

 Désignons cette dernière racine par P; il en résulte que, lorsque K est compris entre Kj 

 et P (alors que le solide se comporte comme dianiagnéti(|ue), on a 1I„<;H/,; c'esl 

 l'axe b de plus grand magnétisme et de moyenne longueur qui se dirigera dans le sens 

 du champ; lorsque K dépassera la valeur P, on aura Ha> H^ et ce sera le grand axe rt 

 correspondant à une valeur moindre du coefficient d'induction magnétique qui s'orien- 

 tera dans le champ. 



// V aura donc changement d'orientation de l'ellipsoiae par variation du 



C. R., 1908, 1" Semestre. (T. CXLVI, N° 25.) I72 



