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L'un de nous, dès 1897, a signalé à l'Académie (') le parti qu'on peut 

 tirer des galvanomètres à équipage pesant. L'instrument que nous présen- 

 tons aujourd'hui a été établi sur le même principe que l'appareil qui avait 

 fait l'objet de cette Communication déjà ancienne. L'intérêt qu'il ])résente 

 ré'sulle du fait que son équipage moijiie peut être relativement lourd; il 

 peut ainsi porter un miroir de grande surface, condition indispensable pour 

 qu'il se prête à des tracés de courbes par projections. 



Dans cet instrument, deux points méritent particulièrement d'attirer 

 l'attention. 



Galvanomètre. — ' Le galvanomètre a pour équipage un simple anneau 

 rectangulaire en aluminium, mobile autour d'un axe vertical, sans aucune 

 communication électrique directe avec l'extérieur. Dans cet anneau se 

 développent dos courants d'induction provoqués par la proximité d'un cir- 

 cuit fixe dans lequel circule un courant, dont les variations sont une fonction 

 appropi'iée des variations du courant à étudier. L'induction est renforcée 

 par la présence d'un noyau de fer doux engagé à la fois dans le circuit fixe 

 et dans l'anneau mobile. La suspension de l'anneau est constituée par un fil 

 métallique très lin, dont le couple de torsion, extrêmement faible, est suffi- 

 sant cependant pour imposer à l'anneau une position de repos, l'mfin un 

 aimant, dont les branches verticales sont parallèles à l'axe de rotation ilc 

 l'anneau et dans le plan de sa position de repos, crée un champ magné- 

 tique, dont la réaction, sur les (courants induits dont l'anneau est le siège, 

 est la cause des mouvements de l'anneau. 



Dans les conditions où cet anneau est installé, la seule action notable qui 

 intarvienne est la force d'inertie, précisément à cause de l'importance de sa 

 masse. La force d'inertie est proportionnelle à l'accélération de l'anneau 

 mobile, c'est-à-dire à la dérivée seconde de son déplacement. Pour (jue ce 

 déplacement soit proportionnel au.courant étudié, il suffit donc que la force 

 motrice, à laquelle est proportionnelle l'accélération, soit elle-même propor^ 

 tionnelle à la dérivée seconde du courant. Or, rien n'est plus facile que de 

 prendre électriquement une dérivée première ou une dérivée seconde par 

 des courants de charge d'un condensateur ou par des forces électromotrices 

 d'induction, et ce sont de pareilles combinaisons qu'on utilise suivant les 

 cas qui se présentent. 



(') Hknri Abraham, Comptes renfiii.i. t. CXXIV, 1897, P- 7^^- 



