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sions produit sur ce ressort un poids tombant de différentes hauteurs: 

 puis nous évaluerons la dépense des pressions totalisées au bout des temps 

 nécessaires aux déformations maxima (régime variable) et le travail du 

 ressort nécessaire au maintien de ces déformations (régime constant). 

 Nous assimilons le muscle à un ressort d'élasticité et de forme variables, 

 dans lequel l'énergie est intérieure au lieu d'être due à la mise en jeu d'une 

 force extérieure comme dans le ressort considéré : nous retrouvons ainsi 

 les principaux faits d'expérience, en particulier ceux que l'on doit aux 

 belles recherches de M. Chauveau. 



» Soient x„ la longueur primitive de ce ressort, x sa longueur plus petite au bout 

 du temps t, K^ la constante d'élasticité du ressort, g l'intensité de la pesanteur, M la 

 masse du poids de chute; on a, la déformation devant être comptée dans le sens_ 

 négatif, pour la force de déformation à chaque instant : 



(1) ncr-^-^^^^^=-K^œ,-x) + Mg. 



» Posons pour abréger — = Iv'- et -; -^ -h ^ = — K'-L ; l'équation (i) a 



pour intégrale générale 



(2) L — j;' =; A sin K'; -+- B cosK'^. 



» Déterminant les constantes A et B par les conditions initiales, on trouve 



V 

 L — a-„ =^ B et A = ^^,; d'où, pour la valeur du temps 0, auquel le mouvement s ar- 

 rêtera pour recommencer en sens inverse, 



,-,. A VK' 



(3) laugK'e = g =-— ; 



et pour la déformation maxima x^ — Xi 



M 



•^0 '^1 — S \rt 





ce que l'on peut écrire, en substituant à V=j\I la valeur 2 hp où h est la hauteur de 

 chute du corps de poids p tombant librement, et en remarquant que K-(jC(|— j\) est 

 la pression maxima 'i'^ax : 



( 4 ) "f'ma. = P+ \^2K'-/ip ^p--, 



OU bien, en désignant par 5 (la dépense) le produit hp, 

 (5) <= = aK» 



