SÉANCE DU 5 JANVIER igoS. 43 



» Par définition, on a 



on peut écrire l'équation (2) soiis la forme 



L = 'î-o— î^, 



a^o — a- = ^ H- A sin K' « + B ces R' i, 



d'où, pour la pression P au temps t, la relation 



P= :=7- i?- + AR^sinK'i + BK^cosK'^. 



» En appelant î?s le travail statique de régime variable, c'est-à-dire le produit de la 

 pression moyenne par le temps 6 et en intégrant, on trouve 



Jr^ ira AK^ K- 



f Pf/<= „.0--=-^(cosK'e-i) + Bj^sinK'0. 

 



» Si l'on remarque que est très petit, on peut identifier sinIv'O et K'O, arrêter au 

 second terme le développement en série de cosK'6, et l'on trouve 



(7) 5,= VMK'2-. 



» Dans l'équation (3), si V est très petit et si le rapport — est très inférieur à l'unité, 



on jjeut écrire tangK'0= K'tangO et, arrêtant au premier terme le développement en 

 série d'arc tangO, poser, à cause de la petitesse de dans les applications au muscle, 



V 



(8) 0=-. 



8 ■ 



« On a, dans cette loi particulière de 0, 



t 2 

 3 



(9) E.=rVl_J^_ OU 5=^^ 



o 



i pî 2' K^ 



et 

 (16) 





» Nous pouvons assimiler la pression correspondant à la déformation méixima à 

 une pression moyenne de régime variable *„,„,, dont 'l'niax serait la pression maxinia, 

 Bî le poids de chute efficace; en posant que ce poids w tombe avec la même vitesse 

 que /^, c'est-à-dire agit dans le même temps 0, on peut écrire les équations (10) et (9) 

 en remplaçant les î' par des *, p par ra, {?, et G par E', et E', les nouveaux travaux 

 Considérés. Par des courbes construites au préalable On détermine cr, connaissant 'I>,„oj. 

 Au bout du temps on peut refaire ce raisonnement pour un nouveau temps de durée Oj 



