SÉANCE DU 12 JANVIER \r)o3. 87 



que ce mode de représentation convient mieux que tout autre à l'étude 

 des conditions de résistance et de stabilité des systèmes gauches. Il per- 

 met d'ailleurs, ainsi que je me propose de le montrer prochainement, de 

 résoudre graphiquement des problèmes dont la solution n'avait pu, jus- 

 qu'ici, être obtenue qu'à l'aide de méthodes analytiques. C'est ainsi qu'il 

 devient possible de décomposer géométriquement un système de forces 

 en six autres systèmes admettant des complexes d'action donnés, ce qui 

 permet d'étendre à l'espace la méthode proposée par Culmann pour le 

 calcul des systèmes articulés plans. 



» J'ajoute encore qu'on peut décomposer une force de l'espace suivant 

 trois directions issues d'un point de sa ligne d'action à l'aide d'une construc- 

 tion identique à celle qui constitue précisément la méthode de Culmann. 

 Il devient dès lors possible, par l'application répétée de cette méthode, de 

 calculer un très grand nombre de systèmes articulés gauches. « 



PHYSIQUE. — Résislivité et température. Note de M. Ponsot, 

 présentée par M. Lippmann. 



« Soient deux sources de chaleur très étendues * et /; elles sont mises 

 en communication par une multitude de conducteurs identiques de telle 

 sorte, qu'en régime permanent, la section de chaque conducteur soit la 

 même dans toute sa longueur et que les surfaces isothermiques soient 

 planes et parallèles : il en résulte que chaque conducteur n'échange de la 

 chaleur qu'avec les deux sources. 



)) Ces deux sources étant d'abord à la même température ô/, et un cou- 

 rant d'intensité i traversant chaque conducteur, le régime permanent sera 

 caractérisé par l'existence d'une température maximum 6^ en une secLion 

 de chaque conducteur le divisant en deux parties inégales : la plus courte 

 est celle où l'effet Thomson s'ajoute à l'effet Joule. La chaleur résultante 

 s'écoule d'ans les deux sources par conduclibiliLé. 



M C étant le potentiel, dont la diminution donne la chaleur dégagée dans 

 l'effet Thomson, et E celui correspondant à l'effet Joule; q étant la quan- 

 tité de chaleur (l'unité choisie est équivalente à i joule) qui, dans l'unité 

 de temps, passe à travers la section de chaque conducteur caractérisée par 

 la température 9 et dont la grandeur est supposée égale à l'uniié; a étant 

 le coefficient de conductibilité calorifique; x étant la distance de la section 



