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dense, un fluide exécutant autour de lui de courtes oscillations. Quand la 

 période des oscillations devient assez brève, cette dernière résistance se 

 réduit très sensiblement à ce qu'elle serait sans les frottements intérieurs 

 du fluide ; et elle a alors ses composantes, suivant trois certains axes 

 rectangulaires (^axes principaux^ dépendant de la figure du solide, égales 

 respectivement aux produits des composantes de mêmes sens de l'accé- 

 lération du fluide, par trois coefficients négatifs constants; en sorte que la 

 présence du solide équivaut, pour le fluide ambiant, suivant une idée intro. 

 duite dans l'Hydraulique et prouvée expérimentalement par du Bual, à un 

 certain accroissement relatif de l'inertie ou de la masse de ce fluide. Et, de 

 même, la présence d'une molécule pondérable équivaudra, pour l'éther 

 ambiant se mouvant suivant l'un des trois axes, assigné, de la molécule, à un 

 certain accroissement de masse, sans modification de l'élasticité. Si donc, 

 le corps se trouvant cristallisé, toutes les molécules pondérables peuvent 

 y être censées égales, pareillement orientées et distribuées uniformément, 

 leur résistance totale s'exprimera en affectant la densité de l'éther de trois 

 accroissements constants, un pour l'accélération relative à chaque axe. 



» Mais, à une approximation plus élevée, et s'il s'agit de mouvements 

 pendulaires, la résistance du solide aux courtes oscillations du fluide com- 

 prend, en outre, une petite partie proportionnelle à la vitesse, partie due 

 tout entière aux frottements intérieurs et largement variable avec la 

 période (par un terme inverse de la racine carrée de celle-ci). L'ana- 

 logie conduit donc à adjoindre, dans un cristal où l'éther est en vibration, 

 à la principale résistance des molécules pondérables, fonction linéaire 

 des accélérations, un petit supplément de résistance, fonction linéaire des 

 vitesses, et dont les composantes seront généralement, par unité de volume, 

 trois trinômes du premier degré en ^', -/i', '(,' , si \, n, ^ désignent les compo- 

 santes du déplacement vibratoire et ^', n', ^' leurs dérivées relatives au 

 temps t. Rien ne paraissant limiter l'indépendance mutuelle des coeffi- 

 cients de ces trinômes, sinon leur propriété de correspondre à un travail ré- 

 sistant ou de donner, multipliées respectivement par ^', n', ^', trois produits 

 à somme totale essentiellement négative, il ne doit pas y avoir, en général, 

 de système d'axes rectangulaires qui y réduise les trois composantes à trois 

 monômes, respectivement en \' , v)', X,' : mais on reconnaît aisément qu'il en 

 existe un, par rapport. auquel les neuf coefficients se réduisent à six dis- 

 tincts, savoir : trois, essentiellement négatifs, qui affectent, respectivement, 

 ï,'. Y)' et C dans les trois équations du mouvement, et trois autres, qui figurent 

 chacun deux fois dans les trinômes, une fois avec le signe plus et une fois 

 avec le signe moins. 



