SÉANCE DU 26 JANVIER 1908. I gS 



» Le cas le plus simple est celui d'un cristal symétrique, c'est-à-dire se 

 comportant comme s'il était pourvu de trois plans rectangulaires de symé- 

 trie de contexture, dont les intersections, prises comme axes des x, y, z, 

 donnent tout à la fois les directions des axes principaux, pour la partie de 

 la résistance qui est proportionnelle aux accélérations, et réduisent de 

 plus, par raison de symétrie, les composantes de l'autre partie à trois 

 monômes, respectivement en ^', r/, '('• Alors, si l'on appelle a, b, c, a', b', c 

 six constantes positives, dont les trois dernières, très petites, varient avec 

 la période, les équations du mouvement vibratoire de l'éther sont 



où 6 désigne la dilatation cubique -j^ -h -r- -h -j-- 

 " 1 dx dy dz 



» Le cas le moins compliqué venant ensuite est celui où les axes qui 

 réduisent à six (pour la valeur absolue) les coefficients figurant dans la 

 petite résistance fonction de la vitesse, coïncident, en direction, avec les 

 a's.es principaux rç:\2L{\k aVa partie de la résistance fonction de l'accéléra- 

 tion. Alors les premiers membres des équations (i) se trouvent accrus 

 respectivement des binômes différentiels 



(2) ^^(h - el, - rc -f- ÙK, eE - d-/,), 



d, e, f désignant trois petits coefficients constants, analogues à a', b' , c' , 

 mais indifféremment positifs ou négatifs. 



» IL Cherchons les lois d'un svstème, à vibrations />e/2â?M/ajreî, d'ondes 

 planes assez étendues latéralement pour se comporter à fort peu près 

 comme si elles étaient indéfinies. Attribuons d'ailleurs, à ce système 

 d'ondes, une amplitude vibratoire U variable seulement avec la distance ;/ 

 à un plan donné, comme il arrivera si ce plan est la surface du cristal, 

 atteinte par des ondes eaj^eWeMrej d'amplitude uniform,e, surface à partir de 

 laquelle l'absorption réduira peu à peu, dans l'intérieur, l'amplitude du 

 mouvement réfracté, et de la même manière partout, à distance m cons- 

 tante. Soient X, [j., v les cosinus directeurs de la norinale au plan en ques- 

 tion, issue d'une origine de coordonnées x,y, z prise sur ce plan, et fai- 

 sant un angle aigu avec la normale analogue aux ondes, tirée dans le sens 

 de leur propagation. Si, en outre, k désigne le quotient Ae -xr. par la 

 période vibratoire, a, p, y, les trois angles faits avec les axes par la nor- 

 male aux ondes, w la vitesse de propagation suivant cette normale, enfin 

 l, m, n les trois quotients de cos(a, p, y) par w, les déplacements vibra- 



