SÉANCE DU 2 FÉVRIER igoB. 278 



» Les équations du mouvement vibratoire y seront, comme on a vu, 



I dl- \a-' b-' c'-J 



(2) + J^(2r/'^+fr,-c'C. -f;+2//r, + <]!:, e^-(lT+-2c''C) 



» Pour les solutions symboliques 



(3) (ç.-^,"C) = (L',M',N')e*"-''^-»'-^-^ = '^, 



dont nous aurons à employer les parties réelles, ces équations reviennent 

 identiquement à 



pourvu que l'on pose, en négligeant les carrés de a' , h', c' , 



/iTi/-. \ / 7 xf ia'-a' , b'-b' , c-c') , 1 



(A,B, C) = (a,6, c) 1 + ^ '-~ -\/—l , 



(5) 



» Faisons, pour abréger. 



(D,E,F) = -i^^V^-i. 



( P=:DL + E\I + FN, 



*^^^ |(U, V,W) = S^- ^^^g"^-^^, où S^'=L=-+-IVF4-N-; 



et les nouvelles équations (4). si l'on y porte les expressions (3) de c,, ■/), "C, 

 astreindront les rapports mutuels de J/, M', N' à vérifier la double pio- 

 portion 



^7) LV\V-+-DP-+-M.FW — N.EV ~ MWU -hEP+... ^ iNUV + FP +. . . ' 

 qui les réduira elles-mêmes à la relation unique, entre L, M et N, 



(») TJ + T + w + u vw = ' • 



» III. Les coefficients de dissymétrie d, e, f, que contiennent linéaire- 

 ment D, E, F, P, ne figurent qu'au second degré dans cette équation (8), 



c. R., 1903, I" Semestre. (T. CXXXVI, N" 5.) 36 



