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ainsi que dans le deuxième terme de chaque (iénominateur des trois 

 rajjports égaux (7). Si donc ces coefficients d, e, i àe polarisation rotatoire 

 sont seulement du même ordre de grandeur que ceux, 2a', 2h' , 2c', 

 A' extinction, ou se trouvent, comme eux, très jjctils devant les différences 

 mutuelles de a, b, c auxquelles sont dues la biréfringence ordinaire et la 

 forme rectiligne ou V orientation déterminée {l', m', n') de la vibration, on 

 pourra supprimer, comme étant du second ordre et négligeable, tout le 

 quatrième terme de (8). Et l'équation en L, M, N sera la même que dans 

 un cristal symétrique. 



» Par suite, les rapports égaux (7) devenant, d'ailleurs, à peine fonc- 

 tions de d, e, f, savoir, au degré où ils l'étaient déjà de a' , b', c' dans un 

 cristal symétrique, c'est-à-dire trop peu pour empêcher la vibration de 

 garder sensiblement son orientation fixe (/', m', n') du cas de symétrie et 

 transparence parfaites, les calculs de la précédente Note s'appliqueront, 

 et l'on aura les formules déjà obtenues du coefficient / d'absorption, 

 comme s'il y avait symétrie. 



» IV. Il reste le cas contraire, beaucoup plus compliqué, d'un corps 

 où d, e, f, considérables par rapport à a', b' , c', atteindraient an moins 

 l'ordre de grandeur des différences entre a, b, c, cas où, par suite, les 

 rapports mutuels de L', M', N', largement imaginaires, imposent aux 

 atomes d'éther, dans les solutions simples cherchées à mouvements pendu- 

 laires et à propagation uniforme, des trajectoires curvilignes. Je n'ai pas 

 encore traité ce cas d'une manière générale. 



» Les équations s'y simplifient notablement quand un seul des trois 

 coefficients de dissymétrie, f par exemple, y subsiste. Il suffit, pour cehi, 

 que le milieu régi parles équations (2) admette un plan de symétrie de 

 contexture, celui des xy, ou qu'on puisse, sans changer les équalions (2), 

 renverser le sens de l'axe des z et, par suite, le signe de 'Q. C'est ce qui 

 arrive dans un corps naturellement isotrope-symétrique, que l'on place 

 entre les deux pôles d'un aimant constitué de manière à produire un 

 champ magnétique constant de quelque étendue; car la ligne des |)ùles, 

 supposée choisie comme axe des z, est alors un axe d' isotropie-dissymé- 

 trique, autour duquel une rotation quelconque de l'ensemble des axes ne 

 change visiblement rien à la forme des équations de mouvement de l'éther 

 interposé, de même que le plan des xy est visiblement un plan de symé- 

 trie. Toutes les directions des x, y, z obtenues par une telle rotation étant 

 ainsi principales au même titre, soit pour la parlie des l'ésistances fonction 

 de l'accélération, soit pour celle qui est fonction de la vitesse, il suffit que 



