SÉANCE DU 2 FÉVRIER IQoS. 



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» Posons 



d£ 



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d£ ,, 

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d£ 



(4) 



+ 2^;v;,:x:,+ 2^j,,^3;x;. + 2^:x:.;x;,), 



r t^c . 







+ 2 ^ ( i 3 i:i , -H g- 3 4 , ) -+- 2 ^ ( s, , ?T 2 



7,2=0] 



et définissons v^, v^, t^, Tj par des égalités analogues. 

 » Nous pourrons écrire 



dl\ 



d^A 



(5) 



(''^"^/[^'-ï-'-^^y ■ '^ ôz 





à: dv 



+ T, 



a Sri 



ày 



y> Si, dans tout l'espace occupé par le milieu déformé, les quantités v^,, 

 "'y "'z' "^xt '^y ~z admettent, par rapport à x, y, z, des dérivées partielles qui 

 sont finies, la formule (4) pourra se transformer en la suivante : 



+ (t^-K + t^^ + V. y) ZQ dS 



(6) [ _rrfc^^^^^sE^r$^ + ^ + $ 



, a-r dr à~ 

 . (?x dv d 



-im^^-"^^^ 





dS étant un élément de la surface qui limite le milieu déformé et a, p, y les 

 cosinus des angles que fait avec Ox, Oy, Os la normale à l'élément dS 

 menée vers l'intérieur du milieu. 



M Ces formules permettent d'étendre aux milieux vitreux affectés de 

 viscosité bon nombre de propositions démontrées pour les fluides vis- 

 queux. M 





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