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d'un mouvement uniforme, sur les plans d'onde, autour des situations 

 d'équilibre. Cela posé, appelant, par exemple, /', m', n' les cosinus direc- 

 teurs, à l'époque t, de l'élongation (^, vi, Q, mesurons l'azimut de celle-ci 

 à partir de la projection de l'axe des x sur le jjlan de l'onde. L'angle dont 

 /' désigne le cosinus sera la face hypoténuse d'un trièdre rectangle ayant 

 pour faces de son dièdre droit et le complément de»; en sorte qu'on aura 



/'= sinacosO, /'^ = sin^acos-6, 



et, pour valeur moyenne de /'- durant une période, le produit de sin-a par 



la moyenne, -> décos- 6. Donc, les moitiés de sin^(a, p, y) sont les valeurs 



moyennes de /'^, /«'^, n'-; et, en désignant celles-ci parle symbole DK, 

 placé devant la qiiantité dont on prend la movenne, la formule (19) peut 

 s'écrire 



(20) /= (sensiblement)— ^, (a' OU-./'- 4- //ort.OT'- + c'3ii.«'-). 



» On arriverait au même résultat en ap[)elant /', m', n' les cosinus direc- 

 teurs de la vitesse vibratoire (^', r', 'C), dont la direction sur la trajectoire 

 circulaire est toujours à angle droit par rajjport à celle de l'élongation ; 



il y aurait donc simplement à remplacer f) par Ort -• 



» Ainsi se trouve confirmée, au moins en partie, la conjecture par la- 

 quelle se termine ma Note du 2 février (p. 27G). 



» V. Considérons enfin le cas d'isotropie dissymétrique autour de l'axe 

 des z, avec biréfringence, qui peut se produire quand un corps naturelle- 

 ment isotrope se trouve placé entre les deux pôles d'un aimant, dont la 

 droite de jonction est prise pour axe des::. On a alors, non seulement i^ a, 

 (d, e) = o, V = U, mais aussi //= a'; et, dès lors, dans (18), /est fonction 

 de H -I- I et J. Or, on déduit de (10), comme équation approchée en u, si i 

 désigne l'angle de la normale aux ondes avec l'axe des z, 



(21) (u--|J-)cos^/ + UWsin=t = o, 



ou 



et les expressions de H -i- I, J sont proportionnelles à 2U cos^t -f- W sin'^i 



