SÉANCE DU 2 MARS igoB. 54^ 



HYDRODYNAMIQUE. — Sur les glissements dans les fluides . {Rectiflcation à une 

 Note précédente.) Noie de M. Hadamard, présentée par M. Appell. 



« C'est par suite d'une erreur que, dans une Note précédente (2 fé- 

 vrier 1903), j'ai énoncé l'impossibilité de la formation de glissements 

 (lorsque ceux-ci n'existent pas initialement) à la surface de séparation 

 de deux fluides différents. 



» Le raisonnement employé suppose, en effet, la densité continue (ainsi 

 que les composantes des forces pondérales; mais cette dernière condition 

 est réalisée dans les cas usuels, où ces forces se réduisent à la pesanteur). 

 Cette continuité a bien lieu (puisque nous excluons les ondes de choc) 

 pour deux régions conlignës d'un même fluide et le théorème est, par 

 conséquent, applicable dans ces conditions. 



» Si, au contraire, la densité élait discontinue, la continuité de la pres- 

 sion n'assujettirait plus le saut d'accélération à être normal à la surface de 

 discontinuité. Au surplus, comme me l'a fait remarquer M. Duhem, la pro- 

 position énoncée précédemment conduirait aisément à des contradictions, 

 si on l'appliquait à un système de deux fluides de densité différente. » 



PHYSIQUE. — Remarques sur les théories liquida géniques des fluides . 

 Note de M. E. Mathias, présentée par M. G. Lippmann. 



« 1. La physique des fluides et des phénomènes critiques est actuelle- 

 ment dans une période aiguë, les physiciens étant partagés en deux camps 

 en apparence irréductibles : les partisans de la théorie classique et ceux 

 qui la déclarent insuffisante. 



» La théorie classique obéit à la règle des phases; dans le langage de 

 M. W. Gibbs, elle signifie que les états saturés sont univariants (i compo- 

 sant, 2 phases, n -\- 1 — 9 = 1), la température déterminant la pression 

 ainsi que les densités des fluides saturés, indépendamment des masses, de 

 la forme du vase, etc. En dehors des états saturés il n'y a plus qu'une 

 phase homogène et le système est bivariant. C'est aussi la signification des 

 équations caractéristiques des fluides de Van der Waals, de Clausius, de 

 M. Sarrau, etc. 



» On peut considérer l'univariance des états saturés comme démontrée : 

 pour les deux sortes de densités, par les mesures de MM. Cailletet et 



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