SÉANCE DU 2 MARS rgoS. 547 



cas elles ont des masses égales et des volumes différents. La molécule 

 liquidogéniqne devant avoir une densité plus grande que l'autre aura, 

 dans le premier cas, une masse plus grande et dans le second un volume 

 plus petit que la molécule gazogénique. 



» Comment se fait la répartition des deux sortes de molécules aux tem- 

 pératures inférieures à la température critique ? Deux manières de voir sont 

 en présence. On peut considérer avec M. de Heen que le liquide et la 

 vapeur saturée sont deux phases qui se dissolvent réciproquement; alors, 

 à une température constante donnée, l'équilibre final dépend des masses, 

 ou mieux de la densité moyenne du remplissage; l'état saturé est pluriva- 

 riant et, pour une phase donnée, le rapport h du nombre des molécules 

 liquidogéniques à celui des molécules gazogéniques est une fonction à la 

 fois de la température et de la densité moyenne du remplissage. 



» On peut, au contraire, considérer h comme étant, pour une phase 

 donnée et pour tous les corps, la même fonction de la température réduite; 

 dès lors, les états saturés, non seulement sont univariants, mais encore 

 obéissent aux lois des états correspondants. 



» Il peut en être ainsi que la loi d'Avogadro et Ampère soit respectée 

 ou non; on a donc en présence quatre théories liquidogéniques lesquelles, 

 jusqu'ici du moins, sont muettes en ce qui concerne la pression. Cela tient 

 à ce que nous les avons considérées au point àe vue statique; si on les 

 interprète au point de vue cinétique, on voit aisément que la conception 

 bi ou plurivariante de M. de Heen détruit la notion de pression de vapeur 

 saturée, celle-ci dépendant à la fois de la température, de la densité 

 moyenne du remplissage, etc. Au contraire, la conception univariante 

 de h entraîne avec elle une pression dépendant uniquement de la tempé- 

 rature et non du remplissage, ce qui est bien conlorme aux expériences de 

 MM. Cailletet et Colardeau sur la vapeur d'eau. Il semble donc que la 

 notion de pression de vapeur saturée forme un bloc avec la conception 

 univariante des fluides saturés. 



» Des deux théories liquidogéniques qui satisfont à cette conception 

 essentiellement classique des fluides, l'une obéit à la loi d'Avogadro et Am- 

 père, l'autre (c'est celle de M. J. Traube) n'y obéit pas. De plus, pour des 

 raisons théoriques qu'il serait trop long de développer ici, M. J. Traube 

 est porté à admettre que le liquide et la vapeur saturée tendent vers des 

 limites distinctes à la température critique. Dans la théorie liquidogénique 

 obéissant à la loi des phases et à celle d'Avogadro et Ampère, rien ne s'op- 

 pose à la conception d'une limite commune du liquide et de la vapeur à 



